通过激波捕捉方法求解一维喷管流动python

时间: 2023-07-06 12:02:17 浏览: 32
### 回答1: 通过激波捕捉方法求解一维喷管流动的问题可以使用Python程序来实现。激波捕捉方法是一种求解波动方程的数值方法,它能够模拟波浪在流体中的传播过程。 在Python程序中,首先需要定义一维喷管的初始条件,包括流体的密度、速度和压力等参数。然后,使用有限差分法来离散化求解波浪方程,并在空间和时间上进行迭代计算。 具体而言,可以将一维喷管的空间进行网格化,将时间进行离散化,然后使用波浪方程的差分格式进行数值计算。在每个时间步长中,根据激波捕捉方法的原理,需要通过计算波的传播速度和截断错误来确定数值解。 最后,将计算得到的数值解用图像的方式展示出来,可以观察到喷管流动的波动和变化过程。在观察和分析波动特性的基础上,可以通过调整初始条件或改变问题的边界条件来研究不同的流动情况,进一步深入理解一维喷管流动的特性和机理。 总之,通过激波捕捉方法求解一维喷管流动的问题,可以使用Python程序进行数值计算和可视化分析,从而获得流动的定量和定性结果,为工程实践和科学研究提供重要的参考和支持。 ### 回答2: 激波捕捉方法是一种常用的求解一维喷管流动问题的数值方法。首先,我们需要使用Python编写程序来实现该方法。 首先,我们需要定义一些初始参数,如管道长度、时间步长、空间步长等。然后,我们可以创建一个网格来离散化管道。这个离散化网格可以由一系列节点组成,每个节点上的参数(如密度、速度和压力)可以通过方程进行计算。 接下来,我们需要使用数值方法来计算方程中的不同物理量。激波捕捉方法采用龙格-库塔方法(Runge-Kutta method)来进行时间和空间的离散化计算。这个方法需要定义算子以计算方程左右两边的差分。我们可以使用中心差分法或者迎风格式等方法来计算算子。 然后,我们需要使用激波捕捉(shock capturing)来确保数值计算的稳定性和精度。激波捕捉方法通过检测流场中的激波和区分流场中的激波和扩散区域来实现。我们可以使用MUSCL(Monotone Upstream-Centered Schemes for Conservation Laws)方法来进行激波捕捉,并在计算过程中对激波进行限制。 最后,我们可以通过在时间上进行迭代计算,来求解一维喷管流动的数值解。在每个时间步骤中,我们可以通过将时间步长分成很多小的子步长来进行计算。然后,我们可以使用龙格-库塔方法来将各个子步长的结果进行组合,得到整个时间步长的数值解。 通过编写这样的Python程序,我们可以使用激波捕捉方法求解一维喷管流动问题。这样的程序可以提供高精度、稳定的数值解,帮助我们更好地理解和分析喷管流动的物理过程。

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一维激波管是一种流体力学问题,可以使用Python进行模拟和可视化。以下是一维激波管的Python实现步骤: 1.导入必要的库和模块 python import numpy as np import matplotlib.pyplot as plt 2.定义初始条件和常数 python # 初始条件 rho_L = 1.0 # 左侧密度 u_L = 0.0 # 左侧速度 p_L = 1.0 # 左侧压力 rho_R = 0.125 # 右侧密度 u_R = 0.0 # 右侧速度 p_R = 0.1 # 右侧压力 # 常数 gamma = 1.4 # 比热比 3.定义计算函数 python def calc(p): """ 计算激波管中的物理量 """ if p <= p_R: # 右侧区域 rho = rho_R u = u_R p = p_R elif p > p_R and p <= p_star: # 左侧稀疏波区域 rho = rho_R * ((p / p_R) ** (1 / gamma)) u = u_R + (p - p_R) * np.sqrt(0.5 * (1 / rho_R + 1 / rho) / p_R) elif p > p_star and p <= p_L: # 左侧激波区域 rho = rho_L * ((2 / (gamma + 1) + (gamma - 1) / (gamma + 1) * p / p_L) / (2 * gamma / (gamma + 1) * p / p_L + (gamma - 1) / (gamma + 1))) ** (1 / (gamma - 1)) u = u_L + 2 * np.sqrt(gamma / (gamma + 1) * p_L / rho_L) * (1 - (p / p_L) ** ((gamma - 1) / (2 * gamma))) else: # 左侧区域 rho = rho_L u = u_L p = p_L return rho, u, p 4.定义计算网格和时间步长 python # 计算网格和时间步长 dx = 0.01 # 网格间距 x = np.arange(-0.5, 1.5, dx) # 网格 dt = 0.0002 # 时间步长 t = 0.0 # 初始时间 t_end = 0.2 # 结束时间 5.定义初始状态 python # 初始状态 p = np.zeros_like(x) u = np.zeros_like(x) rho = np.zeros_like(x) for i in range(len(x)): if x[i] < 0: rho[i] = rho_L u[i] = u_L p[i] = p_L else: rho[i] = rho_R u[i] = u_R p[i] = p_R 6.进行计算和可视化 python # 进行计算和可视化 while t < t_end: # 计算当前时间步长的物理量 rho_n, u_n, p_n = rho.copy(), u.copy(), p.copy() for i in range(1, len(x) - 1): rho[i], u[i], p[i] = 0.5 * (rho_n[i - 1] + rho_n[i + 1]) - 0.5 * dt / dx * (rho_n[i + 1] * u_n[i + 1] - rho_n[i - 1] * u_n[i - 1]), \ 0.5 * (u_n[i - 1] + u_n[i + 1]) - 0.5 * dt / dx * ((rho_n[i + 1] * u_n[i + 1] ** 2 + p_n[i + 1]) - (rho_n[i - 1] * u_n[i - 1] ** 2 + p_n[i - 1])), \ 0.5 * (p_n[i - 1] + p_n[i + 1]) - 0.5 * dt / dx * (u_n[i + 1] * (rho_n[i + 1] * u_n[i + 1] + p_n[i + 1]) - u_n[i - 1] * (rho_n[i - 1] * u_n[i - 1] + p_n[i - 1])) t += dt # 可视化结果 plt.plot(x, rho, label='Density') plt.plot(x, u, label='Velocity') plt.plot(x, p, label='Pressure') plt.legend() plt.show()
激波管(shock tube)是一种常用的与气体激波运动有关的实验装置。研究激波管问题可以帮助我们了解激波的运动以及在不同条件下的行为。 在MATLAB中,我们可以使用Maccormack法来求解激波管问题。Maccormack法是一种数值求解偏微分方程的方法,它通过在离散网格上进行预测和修正来逼近方程的解。 首先,我们需要将激波管的物理参数转化为数值参数,例如管道长度、截面积、初始压力、初始密度等。然后,我们将管道分为多个网格点,根据激波管的几何形状,可以选择不同的网格划分方式。 接下来,我们需要定义求解的时间步长和迭代次数。使用Maccormack法,我们可以通过预测和修正两个步骤来逼近方程的解。在每个时间步长内,我们首先进行预测步骤,根据当前时刻的数值解计算下一个时刻的数值解。然后,我们进行修正步骤,根据预测步骤得到的数值解和当前时刻的数值解,来修正预测得到的数值解。迭代次数决定了我们进行多少次预测和修正的步骤。 最后,我们可以通过可视化或输出结果的方式,将数值解呈现出来。可以绘制激波在管道中的传播图像,或者绘制管道不同位置上的压力、密度和速度的变化曲线。 总之,使用MATLAB中的Maccormack法,我们可以数值求解激波喷管问题。通过调整参数和方法,我们可以了解激波的传播和行为,并得到数值结果来分析激波管的特点及其影响因素。
激波管问题是一个经典的一维非定常流动问题。Python可以用来解决激波管问题。下面是一个使用Python解决激波管问题的示例代码: python import numpy as np import matplotlib.pyplot as plt # 定义初始条件 rhoL = 1.0 uL = 0.0 pL = 1.0 rhoR = 0.125 uR = 0.0 pR = 0.1 nx = 81 dx = 0.25 dt = 0.0002 gamma = 1.4 # 初始化数组 x = np.linspace(-10, 10, nx) rho = np.ones(nx) * rhoL rho[int((nx-1)/2):] = rhoR u = np.ones(nx) * uL u[int((nx-1)/2):] = uR p = np.ones(nx) * pL p[int((nx-1)/2):] = pR E = p/(gamma-1) + rho*u**2/2 t = 0 # 定义计算函数 def get_flux(rho, u, p): F = np.zeros((3, nx)) E = p/(gamma-1) + rho*u**2/2 F[0] = rho*u F[1] = rho*u**2 + p F[2] = rho*u*E + u*p return F # 进行时间循环 for n in range(100): rho_n = rho.copy() u_n = u.copy() p_n = p.copy() E_n = E.copy() F_n = get_flux(rho_n, u_n, p_n) for i in range(1, nx-1): rho[i] = 0.5 * (rho_n[i+1] + rho_n[i-1]) - dt/(2*dx)*(F_n[0][i+1] - F_n[0][i-1]) u[i] = 0.5 * (u_n[i+1] + u_n[i-1]) - dt/(2*dx)*(F_n[1][i+1] - F_n[1][i-1] + (p_n[i+1] - p_n[i-1])/rho[i]) p[i] = 0.5 * (p_n[i+1] + p_n[i-1]) - dt/(2*dx)*(F_n[2][i+1] - F_n[2][i-1] + u_n[i+1]*p_n[i+1]/rho[i+1] - u_n[i-1]*p_n[i-1]/rho[i-1]) E = p/(gamma-1) + rho*u**2/2 F = get_flux(rho, u, p) for i in range(1, nx-1): rho[i] = rho_n[i] - dt/dx*(F[0][i] - F[0][i-1]) u[i] = u_n[i] - dt/dx*(F[1][i] - F[1][i-1] + (p[i] - p[i-1])/rho[i]) p[i] = p_n[i] - dt/dx*(F[2][i] - F[2][i-1] + u[i]*(p[i] - p[i-1])/rho[i]) E = p/(gamma-1) + rho*u**2/2 t += dt # 画图 plt.plot(x, rho, 'r', label='Density') plt.plot(x, u, 'g', label='Velocity') plt.plot(x, p, 'b', label='Pressure') plt.legend() plt.show() 这个示例代码使用了Lax-Wendroff数值方法来求解激波管问题。它可以计算激波管问题的密度、速度和压力随时间的变化。你可以根据需要修改初始条件、网格数和时间步长等参数来进行计算。
### 回答1: 激波管是一种经典的流体力学问题,通常以一维情况来研究。在求解激波管问题时,常采用Lax-Wendroff格式。 Lax-Wendroff格式是一种基于有限差分法的数值方法,用于近似求解偏微分方程。它是一种二阶精度的格式,具有较好的稳定性和精确性。该格式利用离散化的时间和空间来逼近偏微分方程的解。 在应用Lax-Wendroff格式求解激波管问题时,首先需要将一维偏微分方程进行空间和时间的离散化。空间离散化可以使用网格或单元进行,时间离散化常用的有显式和隐式方法。 在Lax-Wendroff格式中,通过将偏微分方程中的时间导数用中心差分来近似,得到离散化的时间项。同时,通过对空间导数进行二阶差分逼近,得到离散化的空间项。然后将这两个项结合起来,得到离散化的激波管问题的递推公式。 通过迭代计算递推公式,可以得到激波管问题在各个离散点上的数值解。最后,根据数值解的结果,我们可以观察到激波管中波浪的传播情况,包括波的变化、速度、压力等信息。 总之,Lax-Wendroff格式是一种较为常用的求解激波管问题的数值方法。通过将偏微分方程离散化,并利用递推公式进行迭代计算,可以得到问题的数值解。这种方法具有较高的精确性和稳定性,是处理激波管问题的重要工具。 ### 回答2: 激波管是一种管道内传输流体时,由于流速的突变造成的激波形成的现象。激波的传播会导致流体参数(如密度、速度、压力等)的剧烈变化,对管道的设计和流体传输过程都会产生重要影响。 Lax-Wendroff格式是一种数值方法,用于解决一维非定常激波管问题。它通过离散化时间和空间,并进行近似计算来模拟激波传播的过程。 该方法首先将时间和空间离散化,将一维管道分为多个小区间,并将时间划分为多个小时间间隔。然后,在每个离散点处,根据守恒方程和状态方程等流体力学理论进行计算,从而获得每个离散点处流体参数的近似值。接下来,根据泰勒级数展开式,通过对时间和空间进行逼近,计算得到下一个时间间隔内各个离散点的流体参数。重复以上步骤,直到达到所要求的时间段。 在Lax-Wendroff格式中,对于激波前后的计算节点,采用不同的近似方式,以克服常规迎风格式在激波前后计算上的不足。在激波前后的节点处,使用线性插值,从而得到更准确的数值解。 Lax-Wendroff格式具有计算精度高、数值稳定性好等优点,可以较好地描述激波管问题。然而,由于该方法需要较小的时间步长和空间步长,因此计算量较大。此外,该方法在处理强激波时可能产生数值振荡,需要通过增加耗散项和调整参数来解决。对于复杂的非定常激波管问题,需要结合其他方法进行综合计算。 总之,激波管问题是一个复杂的流体力学问题,Lax-Wendroff格式是一种在数值计算中常用的方法,可以较好地模拟激波传播过程。通过合理选取时间和空间步长,并对激波前后节点进行适当处理,可以得到较为准确的数值解。 ### 回答3: 激波管是一种常见的守恒型非线性偏微分方程的解法器,在天气预报、空气动力学等领域具有广泛的应用。Lax-Wendroff格式是一种二阶精度的数值方法,用于离散守恒型非线性偏微分方程。 Lax-Wendroff格式的核心思想是通过将时间和空间两个维度上的离散化,利用数值方法逼近原始守恒法方程的解。该方法结合了向前差分和中心差分,提高了数值解的精确度。其基本公式为: U_ij^(n+1) = U_ij^n - σ/2 (F_{i+1,j}^n - F_{i-1,j}^n) + (σ^2)/2 (F_{i+1,j}^n - 2F_{ij}^n + F_{i-1,j}^n) 其中U_ij^(n+1)表示在时间步n+1和空间点(i,j)处的数值解,U_ij^n表示在时间步n和空间点(i,j)处的数值解,F_{i+1,j}^n和F_{i-1,j}^n表示在时间步n的右侧和左侧的数值通量。σ是一个定义了时间步长和网格间距的常数。 该格式的优点是精度高,能够较好地近似原方程的解,并且耗时较短。它的问题是稳定性较差,当时间步长较大时会出现振荡现象。为了解决这个问题,可以引入人工粘度、限制器等方法来增强稳定性。 总结来说,Lax-Wendroff格式是一种适用于求解守恒型非线性偏微分方程的数值方法,它在精度和耗时方面具有优势,但需要注意稳定性问题。
### 回答1: 迎风格式是一种常用的数值求解偏微分方程的格式,其特点是将当前时间步的信息按照流动的方向加权平均到下一个时间步中,从而增加数值解的稳定性。对于求解方程时候的迎风格式,具体实现方式会因为不同的方程而异,需要根据具体情况进行选择和调整。 ### 回答2: 求解方程时的迎风格式是一种计算数值解的方法,主要用于解决偏微分方程或常微分方程的数值计算问题。该方法主要用于求解与时间和空间有关的方程,并且通常用于对流传输问题的模拟。 迎风格式的核心思想是根据物理过程的信息流动方向,选择合适的差分格式来逼近偏微分方程。一般来说,该方法会使用向前差分或者向后差分,两种差分格式中的一种,来近似表示方程的导数项。 例如,在一维对流扩散方程中,迎风格式可以通过将时间推进和空间移动的方向进行匹配,使用向前差分或向后差分来逼近方程中的导数。当流速为正时,选择向前差分;当流速为负时,选择向后差分。这样可以确保数值解的计算仍然保持良好的稳定性和准确性。 迎风格式的优点是可以较好地模拟一维对流传输过程,特别是当存在激波、间断或者边界层现象时。它的计算效率较高,适用于求解高精度和稳定性要求较高的问题。然而,迎风格式对于存在振荡和数值耗散问题的情况可能导致数值解的不稳定和不准确。 总之,迎风格式是一种在数值计算中常用的方法,它通过选择合适的差分格式来逼近偏微分方程,以求得问题的数值解。 ### 回答3: 求解方程时候的迎风格式是一种数值求解方法,常用于解决偏微分方程中的初边值问题。迎风格式主要解决的是对流方程,这种方程描述了流体或其他物质的运动,如输运方程和波动方程等。 迎风格式的基本思想是根据方程中的速度信息来确定数值格式。在计算中,首先需要将求解区域离散化为网格点,然后使用数值差分方法将偏微分方程离散化为差分格式。具体而言,针对对流项而言,迎风格式会根据流体在每个网格点的流动方向来选择差分的方式,以确保数值解的稳定性和精确性。 一般来说,当流体从左向右流动时,迎风格式会选择将方程中的空间导数离散化为正向差分,即使用右侧点的值减去左侧点的值作为差分项。同样地,当流体从右向左流动时,迎风格式会选择将方程中的空间导数离散化为负向差分,即使用左侧点减去右侧点的值作为差分项。这样的选择能够避免数值解中的震荡和非物理解。 总体而言,迎风格式在求解对流方程时能够提供较为准确和稳定的数值解,并且对于多种方程形式都具有较好的适用性。然而,在某些情况下,由于离散化方式的选择可能会导致数值解的不稳定性,需要进一步采用其他技巧来提高数值解的精确性和稳定性。
### 回答1: 7阶WENO(Weighted Essentially Non-Oscillatory)的双马赫反射求解器是一种用于求解带有马赫反射的双曲守恒律方程的数值方法。 马赫反射是一种高速物体在低速介质中运动时产生的冲击波现象。双曲守恒律方程描述了质量、动量和能量等守恒量的传输和变化,它们在马赫反射问题中起到了重要作用。 7阶WENO双马赫反射求解器的主要思想是使用高阶精度的WENO格式来准确捕获冲击波的位置和性质。WENO格式综合使用多个局部重构函数,并通过一个权重系数来组合它们,使得在多个局部重构函数中选择最适合的函数来逼近数值解。这种方法能够有效地解决数值粘性导致的冲击波数值耗散问题。 在双马赫反射求解器中,首先需要对初始边界条件进行处理,然后使用数值格式对方程进行离散化,得到数值逼近解。接下来,根据冲击波的位置和性质,对数值解进行修正和调整。最后,根据修正后的数值解,计算质量、动量和能量等守恒量的变化。 7阶WENO双马赫反射求解器具有高精度和良好的数值耗散特性,能够准确捕捉马赫反射现象的细节。它在航空航天、气象学和计算物理等领域中有广泛的应用,对于模拟高速物体在复杂流场中的运动和相互作用具有重要意义。 ### 回答2: 7阶WENO(Weighted Essentially Non-Oscillatory)双马赫反射求解器是一种用于求解Navier-Stokes方程的数值方法。它采用了WENO重构和马赫反射方法的结合,可以有效地模拟流体中的激波、马赫反射等现象。 WENO重构是一种高阶精确度的重构方法,它通过将离散数据重构到虚拟点上,进而计算出更精确的数值解。在7阶WENO中,使用了7个候选值来进行重构,并通过一组权重来计算最终的重构值。这种重构方法可以减小数值解的耗散误差,提高模拟结果的精确度。 马赫反射是一种流体中波的传播现象,在流体中波与界面相交时会发生反射。双马赫反射是指当波传播逆向时,波在两次反射之间出现多次干涉,从而形成复杂的波形。为了模拟双马赫反射现象,7阶WENO双马赫反射求解器采用了特殊的边界条件和数值通量来处理波的反射和干涉。 通过将WENO重构和马赫反射方法相结合,7阶WENO双马赫反射求解器可以准确地模拟流体中的激波和马赫反射现象。它具有高阶精确度和较好的数值稳定性,可以得到更准确的数值解,并能够有效处理复杂的波形。在科学计算和工程应用中,这种求解器可以广泛应用于空气动力学、船舶流体力学、燃烧过程等领域,对于研究和预测流体中的复杂现象具有重要的意义。
计算流体力学(CFD)激波是指在气体中传播的一种压缩波,它是由气体的压缩和加速引起的。激波通常出现在高速流动、喷气发动机、飞行器进出口等应用中,这些应用中需要对气体的流动进行精确的数值模拟。 激波的数学模型可以使用一组非线性偏微分方程来描述,称为欧拉方程组。该方程组包括质量守恒方程、动量守恒方程和能量守恒方程。这些方程可以用以下方式表述: $$\frac{\partial \rho}{\partial t} + \nabla \cdot (\rho \mathbf{v})=0$$ $$\frac{\partial (\rho \mathbf{v})}{\partial t}+\nabla \cdot (\rho \mathbf{v} \mathbf{v}+p\mathbf{I})=0$$ $$\frac{\partial (\rho E)}{\partial t}+\nabla \cdot (\mathbf{v}(\rho E +p))=0$$ 其中,$\rho$ 是气体密度,$\mathbf{v}$ 是速度矢量,$p$ 是气体压力,$\mathbf{I}$ 是单位矩阵,$E$ 是气体总能量。 为了求解这些方程,可以使用数值方法,如有限体积法或有限元法。以下是使用 Python 编写的求解欧拉方程组的示例代码: python import numpy as np # 设置模拟参数 nx = 81 dx = 0.25 dt = 0.0002 gamma = 1.4 # 初始化气体状态 rho_l = 1.0 v_l = 0.0 p_l = 100000.0 rho_r = 0.125 v_r = 0.0 p_r = 10000.0 x_l = 0.5 x_r = 1.0 u = np.zeros((nx, 3)) for i in range(nx): if i < nx/2: u[i, 0] = rho_l u[i, 1] = rho_l * v_l u[i, 2] = p_l/(gamma-1) + 0.5*rho_l*v_l**2 else: u[i, 0] = rho_r u[i, 1] = rho_r * v_r u[i, 2] = p_r/(gamma-1) + 0.5*rho_r*v_r**2 # 定义守恒量到原始量的转换函数 def primitive_variables(u): rho = u[:, 0] v = u[:, 1] / rho p = (gamma-1) * (u[:, 2] - 0.5*rho*v**2) return rho, v, p # 定义原始量到守恒量的转换函数 def conservative_variables(rho, v, p): u1 = rho u2 = rho * v u3 = p/(gamma-1) + 0.5*rho*v**2 return np.array([u1, u2, u3]).T # 定义计算通量的函数 def flux(u): rho, v, p = primitive_variables(u) f1 = u[:, 1] f2 = u[:, 1]**2 / u[:, 0] + p f3 = u[:, 1]/u[:, 0] * (u[:, 2] + p) return np.array([f1, f2, f3]).T # 定义计算通量梯度的函数 def flux_gradient(u): rho, v, p = primitive_variables(u) df1_du = np.array([[0, 1, 0]]*u.shape[0]) df2_du = np.array([[-(gamma-3)/2*v**2, (3-gamma)*v, gamma-1]]*u.shape[0]).T df3_du = np.array([[gamma*v*(p/rho+(gamma-1)/2*v**2), -gamma*(p/rho+(gamma-1)*v**2), gamma*(p/rho+(gamma-1)*v**2)]]*u.shape[0]).T return np.array([df1_du, df2_du, df3_du]) # 定义计算通量向量的函数 def Riemann_solver(u_l, u_r): rho_l, v_l, p_l = primitive_variables(u_l) rho_r, v_r, p_r = primitive_variables(u_r) c_l = np.sqrt(gamma*p_l/rho_l) c_r = np.sqrt(gamma*p_r/rho_r) S_l = np.minimum(v_l-c_l, v_r-c_r) S_r = np.maximum(v_l+c_l, v_r+c_r) if S_l >= 0: f_l = flux(u_l) return f_l elif S_r <= 0: f_r = flux(u_r) return f_r else: f_l = flux(u_l) f_r = flux(u_r) return (S_r*f_l - S_l*f_r + S_l*S_r*(u_r - u_l)) / (S_r - S_l) # 定义计算时间步长的函数 def compute_dt(u, dx): rho, v, p = primitive_variables(u) c = np.sqrt(gamma*p/rho) u_abs = np.abs(v) + c return 0.9*dx / np.max(u_abs) # 执行主程序 t = 0.0 while t < 0.01: dt = compute_dt(u, dx) if t+dt > 0.01: dt = 0.01 - t u_old = u.copy() for i in range(1, nx-1): u_l = u_old[i-1, :] u_r = u_old[i, :] f = Riemann_solver(u_l, u_r) u[i, :] = u_old[i, :] - dt/dx * (f[i,:] - f[i-1,:]) t += dt # 输出结果 rho, v, p = primitive_variables(u) x = np.linspace(0, nx*dx, nx) import matplotlib.pyplot as plt plt.plot(x, rho, 'r-', label='Density') plt.plot(x, v, 'b-', label='Velocity') plt.plot(x, p, 'g-', label='Pressure') plt.legend() plt.show() 在上面的代码中,我们使用有限体积法来求解欧拉方程组,并使用 Riemann 求解器来计算通量向量。该代码模拟了一个激波在气体中传播的过程,并输出了气体密度、速度和压力随时间和位置的变化。

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380∗→利用脑信号更好地理解人类阅读理解叶紫怡1、谢晓辉1、刘益群1、王志宏1、陈雪松1、张敏1、马少平11北京国家研究中心人工智能研究所计算机科学与技术系清华大学信息科学与技术学院,中国北京yeziyi1998@gmail.com,xiexh_thu@163.com,yiqunliu@tsinghua.edu.cn,wangzhh629@mail.tsinghua.edu.cn,,chenxuesong1128@163.com,z-m@tsinghua.edu.cn, msp@tsinghua.edu.cn摘要阅读理解是一个复杂的认知过程,涉及到人脑的多种活动。然而,人们对阅读理解过程中大脑的活动以及这些认知活动如何影响信息提取过程知之甚少此外,随着脑成像技术(如脑电图(EEG))的进步,可以几乎实时地收集大脑信号,并探索是否可以将其用作反馈,以促进信息获取性能。在本文中,我们精心设计了一个基于实验室的用户研究,以调查在阅读理解过程中的大脑活动。我们的研究结果表明,不同类型�

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已有一个已排好序的数组,要求输入一个数后,按原来的排序规律将它插入数组中,可以使用二分查找的方法来提高查找效率。具体实现如下: ```python def insert_num(arr, num): left = 0 right = len(arr) - 1 while left <= right: mid = (left + right) // 2 if arr[mid] == num: arr.insert(mid, num) return arr elif arr[m

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