Z_{TE} = \frac{E_z}{H_y} = \frac{\omega\mu}{k} \frac{1}{\sqrt{(\frac{\omega\mu}{k})^2 - (\frac{\omega\epsilon}{k})^2}}写成公式
时间: 2023-07-12 19:02:56 浏览: 48
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Z_{TE} = \frac{E_z}{H_y} = \frac{\omega\mu}{k} \frac{1}{\sqrt{\left(\frac{\omega\mu}{k}\right)^2 - \left(\frac{\omega\epsilon}{k}\right)^2}}
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这是TE波的波阻抗公式,其中 $E_z$ 和 $H_y$ 分别代表波在 $z$ 方向和 $y$ 方向的电场和磁场强度,$\omega$ 为角频率,$k$ 为波数,$\mu$ 和 $\epsilon$ 分别为介质的磁导率和介电常数。
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$y_p = \frac{1}{2}chx$是什么意思
在微分方程$y''-2y'+y=chx$中,$y_p = \frac{1}{2}chx$是该方程的一个特解。特解的意思是,在齐次方程的通解$y_h$的基础上,加上一个特定的非齐次解$y_p$,就可以得到该微分方程的通解$y=y_h+y_p$。
在这里,$y_p = \frac{1}{2}chx$表示该微分方程中非齐次项$chx$的一个特定解。
請問有甚麼辦法不使用floor函數 然後功能跟下列代碼功能一樣 module float_to_fixed(input [31:0] f, output reg [31:0] q); reg [31:0] i; reg [31:0] f_int; reg [31:0] f_frac; reg [31:0] q_int; reg [31:0] q_frac; always @(*) begin i = 0; f_int = 0; f_frac = 0; q_int = 0; q_frac = 0; // 将浮点数分解为整数部分和小数部分 if (f < 0) begin f_int = -floor(-f); f_frac = -f - f_int; end else begin f_int = floor(f); f_frac = f - f_int; end // 计算整数部分的定点数值 while (f_int > 0) begin q_int = (q_int << 1) | (f_int & 1); f_int = f_int >> 1; i = i + 1; end // 计算小数部分的定点数值 while (i < 16) begin f_frac = f_frac * 2; q_frac = (q_frac << 1) | (floor(f_frac) & 1); f_frac = f_frac - floor(f_frac); i = i + 1; end // 合并整数部分和小数部分得到最终结果 q = (q_int << 16) | q_frac; end endmodule
可以使用以下代码替换其中的floor函数:
```
if (f < 0) begin
f_int = -f;
f_frac = -f - f_int;
end else begin
f_int = f;
f_frac = f - f_int;
end
// 将浮点数分解为整数部分和小数部分
if (f_frac < 0) begin
f_int = f_int - 1;
f_frac = f_frac + 1;
end
// 计算整数部分的定点数值
while (f_int > 0) begin
q_int = (q_int << 1) | (f_int & 1);
f_int = f_int >> 1;
i = i + 1;
end
// 计算小数部分的定点数值
while (i < 16) begin
f_frac = f_frac * 2;
q_frac = (q_frac << 1) | ((f_frac >= 1) ? 1 : 0);
if (f_frac >= 1) begin
f_frac = f_frac - 1;
end
i = i + 1;
end
```
在该替换代码中,首先通过判断浮点数f是否小于0将其分解为整数部分和小数部分。然后通过判断小数部分是否小于0将其转换为正数。接着,在计算小数部分的定点数值时,使用了条件运算符 (?:) 替代了floor函数的作用,以判断当前小数部分是否大于等于1。