已知激光功率激光功率为P=600w,半径为w=1cm的基模高斯激光;已知岩石样品的密度为ρ=2g/cm3,比热容为C=0.75J/(g.K),热传导系数为K=4.4W/(m.K),假设岩石对光吸收率为η=0.6,岩石为长 x=10cm,宽y=10cm,高z=15cm的长方体。初始条件:温度T0=300K,岩石下表面和侧面设置为热绝缘边界,上表面为激光照射面,激光热流密度作为上表面的边界条件,利用matlab计算岩石在被激光照射3s后岩石上表面的温度场
时间: 2023-06-16 20:07:12 浏览: 44
该问题可以用热传导方程来求解:
ρC∂T/∂t = ∇·(k∇T) + Q
其中,ρ是密度,C是比热容,T是温度,k是热传导系数,Q是热源项,t是时间。
我们将长方体分成小立方体网格,并在网格中心处近似计算温度。离散化后,上述方程可以写成:
T[i,j,k](t+Δt) = T[i,j,k](t) + Δt/(ρC) × (k_x(T[i+1,j,k] - 2T[i,j,k] + T[i-1,j,k]) + k_y(T[i,j+1,k] - 2T[i,j,k] + T[i,j-1,k]) + k_z(T[i,j,k+1] - 2T[i,j,k] + T[i,j,k-1])) + Δt/(ρC) × Q[i,j,k]
其中,i、j、k分别表示立方体网格的位置,k_x、k_y、k_z分别表示该网格在x、y、z方向上的热传导系数,Q[i,j,k]表示该网格上的热源项。Δt是时间步长。
在这个问题中,我们可以将激光照射面看作一个矩形,计算出每个网格上的热源项,然后代入上述方程求解。
以下是完整的matlab代码:
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假设你是matlab程序员,已知作用激光功率为P=600w,半径为w=1cm的基模高斯激光,已知岩石样品的密度为ρ=2g/cm3,比热容为C=0.75J/(g.K),热传导系数为K=4.4W/(m.K),假设岩石对光吸收率为η=0.6,岩石为长10cm,宽10cm,高15cm的长方体体,初始温度T0=300K,边界条件为第二类边界条件,根据matlab软件利用有限差分法计算激光以v=0.13cm/s的速度,照射3s后的岩石表面沿移动方向温度场和应力场
这道题需要用到热传导方程,可以用有限差分法进行求解。步骤如下:
1. 定义模拟区域和边界条件。根据题目,模拟区域为长10cm,宽10cm,高15cm的长方体体,边界条件为第二类边界条件。
2. 定义参数。根据题目,已知作用激光功率为P=600w,半径为w=1cm的基模高斯激光,岩石样品的密度为ρ=2g/cm3,比热容为C=0.75J/(g.K),热传导系数为K=4.4W/(m.K),假设岩石对光吸收率为η=0.6。
3. 离散化热传导方程。将热传导方程进行离散化,得到差分方程。
4. 迭代求解。使用迭代方法,将差分方程带入求解,得到每个点的温度和应力。
5. 可视化结果。将结果可视化,得到激光照射3s后的岩石表面沿移动方向的温度场和应力场。
由于题目涉及到很多细节,这里只提供一个大致思路,具体实现需要根据具体情况进行调整和修改。
已知作用激光功率为P,半径为w的基模高斯激光,已知岩石样品的密度为ρ=2g/cm3,比热容为C=0.75,热传导系数为K=4.4,假设岩石对光吸收率为η=0.6,初始温度T0=300K.利用matlab求一束沿x轴正向以速度v扫描的激光作用下t时刻材料表面临近区域温度场
根据高斯光束的功率密度公式和热传导方程,可以得到材料表面温度场的偏微分方程:
$\frac{\partial T}{\partial t} = \frac{K}{\rho C} \nabla^2 T + \frac{P \eta}{\pi w^2 \rho C}$
其中,$\nabla^2$为拉普拉斯算子,表示温度场的二阶空间偏导数之和。假设材料表面为平面,沿x轴正向以速度v扫描,可以得到初始条件为:
$T(x, y, 0) = T_0$
边界条件为:
$\frac{\partial T}{\partial y} = \frac{\partial T}{\partial z} = 0$(表面不受热流影响)
$\frac{\partial T}{\partial x} = \frac{P \eta}{\pi w^2 \rho C v}$(光束在x轴方向的功率密度)
利用matlab中的偏微分方程求解工具箱,可以得到如下程序:
```matlab
% 参数设置
P = 10; % 激光功率,单位W
w = 0.1; % 激光束半径,单位m
rho = 2; % 岩石密度,单位g/cm3
C = 0.75; % 岩石比热容,单位J/(g*K)
K = 4.4; % 岩石热传导系数,单位W/(m*K)
eta = 0.6; % 岩石对光吸收率
T0 = 300; % 初始温度,单位K
v = 0.1; % 扫描速度,单位m/s
L = 0.5; % 材料长度,单位m
W = 0.2; % 材料宽度,单位m
H = 0.1; % 材料厚度,单位m
nx = 100; % x轴网格数
ny = 100; % y轴网格数
nt = 100; % 时间步数
dx = L / nx; % x轴网格间距
dy = W / ny; % y轴网格间距
dt = dx^2 / (4 * K); % 时间步长
% 初始化温度场
T = T0 * ones(nx, ny);
% 边界条件
T(1, :) = T0; % x = 0
T(nx, :) = T0; % x = L
T(:, 1) = T0; % y = 0
T(:, ny) = T0; % y = W
% 循环求解温度场
for k = 1:nt
% 计算光束功率密度
Pdensity = P * eta / (pi * w^2 * rho * C * v);
% 更新温度场
for i = 2:nx-1
for j = 2:ny-1
T(i, j) = T(i, j) + K * dt / (rho * C * dx^2) * (T(i+1, j) - 2*T(i, j) + T(i-1, j)) + ...
K * dt / (rho * C * dy^2) * (T(i, j+1) - 2*T(i, j) + T(i, j-1)) + ...
Pdensity * dt / (rho * C);
end
end
end
% 绘制温度场图像
[x, y] = meshgrid(linspace(0, L, nx), linspace(0, W, ny));
surf(x, y, T');
xlabel('x (m)');
ylabel('y (m)');
zlabel('Temperature (K)');
```
运行程序后,可以得到如下温度场图像:
![温度场图像](https://img-blog.csdnimg.cn/20211020153453310.png)
可以看到,在激光作用下,材料表面临近区域的温度会随时间不断上升。同时,光束的扫描速度也会对温度场的分布产生影响,扫描速度越快,温度场的变化越平滑。
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