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首页爱因斯坦-麦克斯韦标量黑洞:解的分类与极值特性
本文探讨了爱因斯坦-麦克斯韦-标量(EMS)模型中的球形黑洞(BH)解,这是一个理论物理领域的核心课题,结合了广义相对论、电磁学以及标量场理论。在EMS模型中,标量场通过特定的耦合函数与麦克斯韦不变量进行非最小耦合,这种耦合方式对于理解黑洞的性质至关重要。 文章首先提出了对EMS模型的一个分类体系,根据耦合函数的不同特性,将模型划分为两大类:一类允许Reissner-Nordström(RN)电真空BH解决方案,这类模型可能包含电动势或磁感应势;另一类则不支持RN解决方案,这可能导致不同的物理行为。这种分类有助于理论家更好地理解和预测不同模型下的黑洞行为。 作者对两个示例性的解决方案系列进行了对比分析,分别属于这两个类别。第一类包括膨胀的BH,即带有标量场影响的自扩张黑洞,而第二类则是标量BH,它们可能表现出不同于纯电磁场的特性。特别地,这些标量黑洞解决方案展示了极值的特性,即使在考虑达因磁电荷的情况下也能保持光滑的极限,这是与纯电或纯磁性解决方案的重要区别。 进一步的研究采用了熵函数形式主义,这是一种数学工具,用于处理黑洞的热力学性质。通过对极值极限的熵分析,作者揭示了存在两种电荷对于极值解存在的物理机制,这深化了我们对EMS模型中黑洞行为的理解。这一发现对于黑洞物理学、量子引力以及理论宇宙学等领域都有潜在的影响。 总结来说,这篇文章不仅提供了EMS模型中球形黑洞的详细解,还为模型分类、极端性条件下的标量黑洞特性及其与传统电磁场的区别提供了深入的洞察。这对于理解黑洞的物理性质和可能的新物理现象具有重要的学术价值。
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JHEP10(2019)078
where M is the BH ADM mass. For a more general f(φ) the RN BH may or may not
solve (2.2)–(2.4). This naturally leads to two classes of EMS models. (Note that, in
this classification, we assume, without any loss of generality, that the scalar field vanishes
asymptotically, φ(r)
r→∞
−→ 0.)
Class I or dilatonic-type. In this class of EMS models φ(r) = 0 does not solve the
field equations.
3
Thus RN is not a solution. Then, the scalar field equation (2.3)
implies that
f
,φ
(0) ≡
df(φ)
dφ
φ=0
6= 0 . (2.11)
A representative example of coupling for this class is the standard dilatonic coupling
f(φ) = e
2αφ
, (2.12)
in which case we refer to φ is a dilaton field. The arbitrary nonzero constant α is
taken to be positive without any loss of generality. Indeed, the solutions remain
invariant under the simultaneous sign change (α, φ) → −(α, φ). Thus, flipping the
sign of α simply corresponds to flipping the sign of φ. The coupling (2.12) appears
naturally in Kaluza-Klein models and supergravity/low-energy string theory models.
Three reference values for the coupling constant α in (2.12) are:
α = 0 (EM theory) α = 1 (low energy strings) α =
√
3 (KK theory) .
(2.13)
Some exact, closed form BH solutions of (2.2)–(2.4) with (2.12) are known and
presented in appendix A. Other exact solution examples in this class (with a non-
dilatonic coupling) are given in [47].
Class II or scalarised-type. In this class of EMS models φ(r) = 0 solves the field equa-
tions. Thus RN is a solution. This demands that
f
,φ
(0) ≡
df(φ)
dφ
φ=0
= 0 . (2.14)
This condition is naturally implemented, for instance, if one requires the model to be
Z
2
-invariant under φ → −φ. The RN solution, however, is (in general) not unique.
These EMS models may contain a second set of BH solutions, with a nontrivial
scalar field profile — the scalarised BHs. Below some conditions for this to occur are
discussed. Such second set of BH solutions may, or may not, continuously connect
with RN BHs. This leads to two subclasses.
• Subclass IIA or scalarised-connected-type. In this subclass of EMS models, the
scalarised BHs bifurcate from RN BHs, and reduce to the latter for φ = 0. This
bifurcation moreover, may be associated to a tachyonic instability, against scalar
3
There is an exceptional case: if Q = P , φ = 0 solves this class, so that the dyonic, equal charges RN
BH is a solution.
– 5 –
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