观测Bs0衰变至χc2K+ K-在ϕ质量区域

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"这篇论文是LHCb合作组的研究成果，首次观察到了B\_s0粒子衰变为χc2 K+ K-的模式，并在ϕ（phi）粒子的质量附近的一个窗口内，测量了该衰变相对于χc1衰变模式的分支比。他们发现这个比例大约为17.1% ± 3.1% ± 0.4% ± 0.9%，其中误差分别来自统计、系统性和对辐射性χc衰变分支比的认识。同时，通过B\_s0 → χc1 K+ K-衰变模式，他们还测量了B\_s0粒子的质量，结果为5366.83 MeV/c²，误差分为统计误差和系统误差。" 这篇开放获取的文章详细报告了大型强子对撞机(LHC)的LHCb实验中的一项观测结果。研究者们专注于B\_s0介子的衰变过程，这是一种由一个下夸克和一个反奇异夸克组成的重味粒子。他们首次确认了B\_s0介子可以衰变为一个χc2态的charm夸克对以及两个Kaon（K+ K-）。χc2是charm夸克的一种激发态，属于J/ψ粒子（即ψ（2S））的同类。 在研究中，他们在ϕ粒子（一种由Kaon对构成的共振态）的质量附近±15 MeV/c²的窗口内，分析了B\_s0介子衰变为χc2 K+ K-的分支比。通过比较这种衰变与χc1 K+ K-衰变，他们得到了一个相对分支比，这是理解B\_s0介子衰变动力学的关键数据。 此外，LHCb合作组利用B\_s0 → χc1 K+ K-衰变模式，精确测量了B\_s0介子的质量，结果为5366.83 MeV/c²，精度达到亚MeV级别。这个测量结果与其他LHCb实验的数据相结合，可以进一步改进对B\_s0粒子质量的全球平均值。 这项工作对于粒子物理中的味道物理和B介子物理学具有重要意义，因为它提供了对B\_s0介子衰变性质的新洞察，并且有助于检验标准模型的预测，同时可能揭示超出标准模型的新物理现象。文章的关键词包括味道物理、B介子物理以及实验中的hadron-hadron散射，表明了研究的核心领域。由于文章是开放获取的，意味着全球的研究人员都可以免费访问并利用这些数据进行进一步的研究。

衰落的证据BS0→K ∗0μ+ μ− $$ {B} _S ^ 0 \至{\ overline {K}} ^ {\ ast 0} {\ mu} ^ {+} {\ mu} ^ { -} $$

2020-04-09 上传
搜索衰减BS0→K ∗0μ+ μ− $$ {B} _S ^ 0 \至{\ overline {K}} ^ {\ ast 0} {\ mu} ^ {+} {\ mu} ^ {-} $$是使用分别对应于质心中心能量为7、8和13 TeV的LHCb实验在pp碰撞期间在pp碰撞期间收集的积分光度的数据集...

在Λb 0→Λc +μ− v¯μ$$ {\ varLambda} _b ^ 0 \至{\ varLambda} _c ^ {+} {\ mu} ^ {-} {\ overline { v}} _ {\ mu} $$衰减

2020-03-31 上传
我们进行灵敏度研究，确定新物理算子的威尔逊系数的实验精度，其中Λb 0→Λc +μ− v −μ$$ {\ varLambda } _b ^ 0 \至{\ varLambda} _c ^ {+} {\ mu} ^ {-} {\ overline {v}} _ {\ mu} $$在两种情况下都会衰减。...

$$ \ bar {K} ^ {0} \ Lambda _ {c} ^ {+} $$K¯0Λc+中结构的证据与带电荷的$$ \ Xi _c（2930）^ {+} $$Ξc一致 （2930）+，并更新了$$ \ bar {B} ^ {0} \ rightarrow \ bar {K} ^ {0} \ Lambda _ {c} ^ {+} \ bar {\ Lambda} _ {c } ^ {-} $$B¯0→K¯0Λc+Λ¯c-在Belle

2020-03-30 上传
发现带电的$$ \ Xi _ {c}（2930）^ + $$Ξc（2930）+衰减为$$ K_ {S} ^ {0} \ Lambda _ {c} ^ + $$KS0Λc+ $$ \ bar {B} ^ {0} \ rightarrow K ^ {0} _ {S} \ Lambda _ {c} ^ {+} \ bar {\ Lambda} _ {c} ^ {-} $的...

B \→D ∗τν$$ $$ \ overline {B} \ to {D} ^ {\ left（\ ast \ right）} \ tau \ overline {\ nu} $$受B限制的ALRSM中过剩，D衰减 和D 0 − D¯0 $$ {D} ^ 0-{\ overline {D}} ^ 0 $$混合

2020-04-30 上传
ALRSM中的R奇偶性守恒耦合对B→Dτν$$ \ overline {B} \至D \ tau \ overline {\ nu} $$和B→D ∗τν$ $ \ overline {B} \ to {D} ^ {\ ast} \ tau \ overline {\ nu} $$通过标量鳞片夸克的交换。 我们研究了轻子...

B s 0→K ∗ 0 K ∗ 0 $$ {B} _ {{s}} ^ 0 \至{K} ^ {\ ast 0} {\ overline {K}} ^ {\ ast的幅度分析 0} $$衰变并测量B的分支分数0→K ∗ 0 K ∗ 0 $$ {B} ^ 0 \至{K} ^ {\ ast 0} {\ overline {K}} ^ { \ ast 0} $$衰减

2020-03-31 上传
B 0→K ∗ 0 K ∗ 0 $$ {B} ^ 0 \ to {K} ^ {\ ast 0} {\ overline {K}} ^ {\ ast 0} $$和B s 0→K ∗ 0 K¯∗ 0 $$ {B} _s ^ 0 \ to {K} ^ {\ ast 0} {\ overline {K}} ^ {\ ast 0} $$使用对应的质子-质子碰撞数据...

K +→μ+νμννν$$ {\ mathrm {K}} ^ {+} \ to {\ mu} ^ {+} {\ nu} _ {\ mu} \ nu \ overline {\ nu} $$和K +→e +νeνν¯$$ {\ mathrm {K}} ^ {+} \ to {\ mathrm {e}} ^ {+} {\ nu} _ {\ mathrm {e} } \ nu \ overline {\ nu} $$在手征扰动理论中衰减

2020-04-23 上传
衰减K +→μ+νμνν$$ $$ {K} ^ {+} \至{\ mu} ^ {+} {\ nu} _ {\ mu} \ nu \ overline {\ nu} $$和 K +→e +νeνν¯$$ {K} ^ {+} \ to {e} ^ {+} {\ nu} _e \ nu \ overline {\ nu} $$被检查到 手性摄动理论...

如何将B d 0→J /ψπη，K K $$ {\ overline {B}} _ d ^ 0 \应用于J / \ psi \ left（\ uppi \ eta，\ overline {K} K \ 右）$$衰减以提取有关πη散射的信息

2020-03-24 上传
我们证明了色散理论可以从衰变的光谱分布中可见的光子的最终状态相互作用推论出关于πη散射的关键信息B d 0→J /ψπ0η，K + K-， K 0 K¯0 $$ {\ overline {B}} _ d ^ 0 \ to J / \ psi \ left（{\ pi} ^ 0 \ eta...

B中的CP违反0→D ∗ +μ-νμμ$$ {\ overline {B}} ^ 0 \至{D} ^ {\ ast +} {\ mu} ^ {-} {\ overline {\ nu}} _ {\ mu} $$

2020-04-18 上传
因为无法测量p→τ$$ {\ overarrowarrow {p}} _ {\ tau} $$（τ的衰减产物包括未检测到的ντ），所以获得了B的角度分布0→D ∗ +τ −ντ$$ {\ overline {B}} ^ 0 \至{D} ^ {\ ast +} {\ tau} ^ {-} {\ overline ...

改进的χcJ→Σ+ Σ¯−和Σ0Σ¯0衰减的测量

2020-04-22 上传
使用在BEPCII对撞机上用BESIII检测器收集的... 首次观察到衰减χc1,2→Σ+Σ¯-和Σ0Σ¯0，并以更高的精度测量χc0→Σ+Σ¯-和Σ0Σ¯0衰减的分支分数。 带电和中性模式之间的支化比率与同位旋对称性的预测一致。

衰减X（3872）→π0π+ π−和S波D0D¯0→π+ π−散射长度

2020-04-19 上传
在其振幅上存在三角形对数奇异点，因此对BR（X（3872）→π0π+ π−）的主要贡献来自于在不变质量mπ+的较窄区间内π+π-系统的产生 π−接近2mD0≈3.73GeV的值。 分析表明，可以预期BR（X（3872）→π0π+ π−）...
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