收稿日期 :2005-0 4-26 ;修改稿收到日期 :2006-03-29.
基金项目 :国家自然科学基金(59908010)资助项目 .
作者简介 :焦燏烽(1978-) ,女,讲师 ,硕士 ;
陈水福
*
(1967-) ,男 ,教授 ,博士.
第24卷第3期
2007 年 6 月
计算力学学报
Chinese Journal of Comput ational Mechanics
Vol
.2 4 ,
No
.3
June
2007
文章编号 :1007-4708(2007)03-0312-06
低层四坡屋面房屋风载体型系数的分析与实用计算
焦
燏
烽
1,2
, 陈水福
*1
(1 .浙江大学 土木工程学系 ,杭州 310027 ;2 .河南科技大学 建筑工程学院 ,洛阳 471003)
摘 要 :利用数值模拟和风洞模型试验 ,获得了低层四坡屋面房屋在不同风向角下的屋面风载体型系数的实用计
算公式。首先对缩尺比为 1∶20 的四坡屋面房屋模型(足尺为平面 7 .5
m
×15
m
,檐 口 高 度 9 .6
m
,挑檐长度 1 .5
m
)进行了风洞试验 ,再通过改变体型参数对 5 种屋面坡角、5 种房屋高宽比和长宽比情况的屋面风压进行了数值
模拟。通过对数值模拟和试验结果的分析发现 ,屋面坡角及房屋高宽比是影响屋面风荷载的主要因素。据此提
出了屋面各分区风载体型系数的实用计算公式 ,并给出了计算实例 ,将计算结果与试验结果作了比较。结果表
明 ,该实用公式简便准确 ,可直接供四坡屋面房屋抗风设计参考和应用。
关键词 :四坡屋面房屋 ;风压 ;风载体型系数 ;数值模拟 ;风洞试验
中图分类号 :
TU
312
+
.1;
V
211.3 文献标识码 :
A
1 引言
我国沿海地区台风活动频繁 ,台风经常造成大
量建筑物 ,特别是量大面广的低层坡屋面房屋的损
伤甚至破坏
[1]
。历次的风灾调查均显示 ,低层房屋
的破坏大多源于屋面结构的破坏
[1 ,2]
,因 此 准 确 掌
握低层坡屋面的风压分布规律及风载体型系数取
值 ,对抗风设计十分必要。
目前国内外对单坡和双坡屋面房屋的风压分
布作了较多的分析和研究
[3]
,采用的分析方法主要
是风洞模型试验和数值模拟。例如
Baskaran
等
[4]
对双坡屋面房屋的表面风压进行了数值模拟 ,并做
了风洞模型试验 ,数值模拟结果与试验结果有较好
的吻合。然而对于四坡屋面低层房屋 ,目前相关的
研究却相对较少。我国现行荷载规范
[5]
虽然对多
种体型的单坡和双坡屋面房屋的平均风载体型系
数有所规定 ,但没有四坡屋面方面的信息。国际
上,
Xu
和
R eardon
[6]
在边界层风洞中对 15°,20°和
30°坡角的四坡屋面房屋模型在三种风向角下的屋
面风压进行了风洞试验测定 ,但他们的分析侧重于
屋面各测点处的风压随坡角的变化 ,没有涉及各区
块平均风压以及风载体型系数的分布规律。
本文的研究对象是国内较广泛采用的带挑檐
的四坡屋面房屋。通过数值模拟并结合风洞模型
试验 ,文中对不同坡度、不同高宽比及长宽比的四
坡屋面房屋在不同风向角下的屋面风压分布进行
了较详尽的计算与分析 ,并采用加权平均算法求得
了屋面各区块的风载体型系数。在此基础上 ,通过
对体型系数变化规律的详细分析 ,归纳出了屋面风
载体型系数的实用计算公式 ,可直接供工程抗风设
计参考和应用。
2 数值模拟基本方程
近地风是一种近似不可压缩的湍流流动。在
稳态效应下 ,基于
Re yn ol ds
时均
N
-
S
方程和标准
k
-ε模型所组成的湍流控制微分方程组如下
[7 ,8]
:
∂
U
j
∂
x
j
=0 (1)
U
j
∂
U
i
∂
x
j
=-
∂
P
∂
x
i
+
∂
∂
x
j
(
v
+
v
t
)
∂
U
i
∂
x
j
[]
+
∂
∂
x
j
v
t
∂
U
j
∂
x
i
()
(2)
U
j
∂
k
∂
x
j
=
∂
∂
x
j
v
+
v
t
σ
k
()
∂
k
∂
x
j
[]
+
v
t
∂
U
i
∂
x
j
+
∂
U
j
∂
x
i
()
∂
U
i
∂
x
j
-ε
(3)
U
j
∂
ε
∂
x
j
=
∂
∂
x
j
v
+
v
t
σ
ε
()
∂
ε
∂
x
j
[]
+
C
1
ε
k
v
t
∂
U
i
∂
x
j
+
∂
U
j
∂
x
i
()
∂
U
i
∂
x
j
-
C
2
ε
2
k
(4)
式中
P
为平均压力 ,
U
j
(
j
= 1 ,2 ,3) 为平均速度
分量 ,
k
和ε分别为湍流动能及其耗散率 ,
v
为气流
运动粘性系数 ,
v
t
=
C
μ
k
2
/ε为湍流涡粘性系数 ;各
常系数的取值为
[8 ]
:
C
μ
=0.09,
C
1
=1.14,
C
2
=1.
92 ,σ
k
=1.0,σ
ε
=1.3。