第
S
卷第
9
期
1985
年
9
月
光学学报
ACT
A
OPTICA
SINICA
9
部
口叫
U
01
NV
斗
p
e
JM
d
由
V
问
低压氛瞬态射频光电流效应券
未祝彪
严光耀 郑一善
(华东师范大学物理系)
提要
东文报道了低压氛瞬态射频光电流效应的研究结果。
由于无极射频放电不存在阴极,因
而
摒弃了防
及阴板的各种效应。
利用这样的装置同时进行了吸收光谱和荧光光谱研究,结果表明高能光子的直接光
电离对产生氛
18
2
→
2
岛的反常光电流信号起着重要作用。
)、号|
占
1
日
光电流效应已广泛用于光谱研究∞。这一效应通常包含着许多微观过程,它一方面为
我们带来有关弛豫过程的信息,另一方面又为分析带来了因难。一个例子就是氛空阴极光
电流效应的广泛研究
[2.....
7J。在氛空阴极放电中
p
已发现
ls
2
-2p
l.;
跃迁的光电流信号相对于
ls
a
,
ó
←
2p~
跃迁的信号,具有相反的极性,随着出现了截然不同的几种解释机理臼,
8
,
6
,飞射频
无极放电的光电流效应,可以去除阴极的有关影响,大大简化弛豫过程的分析,这将有助于
光电流效应的深入研究。并由于试样池的开放型结构,便以同时进行吸收及荧光实验研究,
可望在动力学过程研究中得以广泛应用
o
二、实验装置与原理
阻抗为
4ω
'oLo
十町的空线圈在放入样品后变为(9
J
Z=(l
十
fX)i
ω
品。十町,
这里
f
描述线圈被样品充满的体积比
(O
<,
f
<,
l)
。极化率
χ=χ'
→
4χ
飞并已作了
ω=
ω
(L)=
ω
。的近似,
ω
。是一个常数。这样,此系统的阻抗可表示为电感
L=
(1+
fx')Lo
与电
阻俨
=fx'
ω
'oLo+ro
的串联。信号能够通过测量其电感的改变
量
L1
L
= f
L1
x'
Lo
或电阻的改变
量
Jr=
f
L1
X'
ωoL
。而获得。
句
L1
x"
分别为激光作用后引起的样品极化率的变化。射频光
电流光谱技术就利用了其电阻改变的效应。
图
1
是用于激发及探测用的考尔比兹振荡器电路图。选用
6AF4
电子管。射频功率通
过一个直径
30mm
,
15
圈的镀银线圈作用于样品池,样品池长
140mm)
直径
15mm
J
内含
氛气
200
皿
Torr
o
线圈的电感
量
为
2.5μH)
测得振荡频率为
30MHz
o
未放入试样池时电子
管板极电压为
88V
、放试样池后氛放电起辉
p
此时的板压下降为
79V
2
板极电流
22mA.
收稿日期
1985
年
2
月
5
日;收到修改稿日期
1985
年
4
月
18
日
·申国科学院科学基金资助的课题.