垂直极化波由空气(z<0)斜入射理想导体(z>0)平面(z=0，媒质分界面位于xoy面)，电场初始振幅为1V/m，若入射角为45度

根据题目描述，我们可以得到以下参数：

- 入射介质：空气（z<0）
- 边界：z=0
- 反射介质：理想导体（z>0）
- 电场初始振幅：1V/m
- 入射角：45度

根据这些参数，我们可以使用 Snell 定律计算出反射系数和透射系数，然后根据反射波和透射波的特点计算出电场分布情况。垂直极化波的电场分布只有一个方向分量，因此可以把它看作在 xoz 平面内的电场分布。

具体的计算过程如下：

1. 计算反射系数和透射系数

根据 Snell 定律，入射角和折射角的正弦值之比等于两种介质的折射率之比。因为垂直极化波在理想导体中无法传播，所以我们可以将导体看作折射率为无穷大的介质，即折射率为 $\sqrt{\infty}=+\infty$，因此入射波的折射角为 $90^\circ$，反射波的方向与入射波相反。

根据反射波和透射波的特点，我们可以得到反射系数和透射系数的表达式：

$$\Gamma=\frac{\eta_2\cos\theta-\eta_1\cos\theta_t}{\eta_2\cos\theta+\eta_1\cos\theta_t}$$

$$\tau=1+\Gamma$$

其中，$\theta$ 是入射角，$\theta_t$ 是折射角，$\eta_1$ 和 $\eta_2$ 分别是两种介质的阻抗，它们的定义如下：

$$\eta=\sqrt{\frac{\mu}{\epsilon}}$$

对于真空和理想导体，它们的阻抗分别为：

$$\eta_{\text{vacuum}}=\sqrt{\frac{\mu_0}{\epsilon_0}}=377\Omega$$

$$\eta_{\text{conductor}}=\sqrt{\frac{\mu_0}{\epsilon_r\epsilon_0}}=\sqrt{\frac{\mu_0}{\sigma\epsilon_0}}=\sqrt{\frac{1}{\sigma\epsilon_0}}$$

因此，反射系数和透射系数可以计算出来：

$$\Gamma=-1$$

$$\tau=0$$

2. 计算电场分布

根据反射波和透射波的特点，我们可以得到电场分布的表达式：

$$E=E_0(1+\Gamma)e^{-j\beta z}\cos(\omega t-kx)$$

其中，$E_0$ 是电场初始振幅，$\Gamma$ 是反射系数，$\beta$ 是传播常数，$\omega$ 是角频率，$k$ 是波数。因为垂直极化波只有一个方向分量，所以可以将电场看作只在 xoz 平面内传播。将反射系数和透射系数代入上式，得到：

$$E=-E_0e^{-j\beta z}\cos(\omega t-kx)$$

其中，$\beta$ 和 $k$ 可以根据入射介质和频率计算出来：

$$\beta=\sqrt{k^2-\frac{\omega^2\epsilon}{c^2}}$$

$$k=\frac{\omega}{c}$$

对于空气和真空，它们的相对介电常数都很接近于1，因此可以近似认为它们是同一种介质，因此 $\epsilon=\epsilon_0$。

将入射角和频率代入上式，可以得到：

$$\beta=k\sqrt{1-(\frac{\sin\theta}{n})^2}$$

$$k=\frac{\omega}{c}=\frac{2\pi f}{c}$$

因为垂直极化波只有一个方向分量，所以我们可以将电场看作在 x 方向上传播，即 $k=k_x$，$E=E_x$。因此，电场分布可以简化为：

$$E=E_0e^{-j\beta z}\cos(\omega t-k_xx)$$

将上式代入 MATLAB，可以得到电场分布的图像。