一维对流方程的隐式迎风格式是什么,如何计算的?
时间: 2023-05-26 16:02:52 浏览: 88
一维对流方程的隐式迎风格式为:
$u_i^{n+1} = u_i^n - \frac{\Delta t}{\Delta x}(A^+u_i^{n+1} - A^-u_{i-1}^{n+1})$
其中,$A^+$和$A^-$分别表示正和负的对流通量系数,可以根据精度和稳定性的要求选择不同的通量限制器计算。通常情况下,我们可以采用迎风通量限制器(upwind flux limiter)计算:
$A^+ = \max(0, u_i^{n+1})$
$A^- = \min(0, u_{i-1}^{n+1})$
为了求解迭代方程,可以使用迭代方法,如牛顿迭代法、逐次迭代法等。对于一维对流方程,如特征线法等方法也可以用于求解。
相关问题
采用隐式迎风格式对流占优扩散方程matlab代码
以下是一个简单的隐式迎风格式对流占优扩散方程的 MATLAB 代码示例:
```matlab
% 设置参数和初始条件
L = 1; % 区间长度
nx = 100; % 网格数
dx = L/nx; % 网格间距
dt = 0.01; % 时间步长
nt = 100; % 时间步数
c = 1; % 对流速度
D = 0.1; % 扩散系数
r = c*dt/dx; % Courant数
x = linspace(0,L,nx); % 网格点
u0 = exp(-50*(x-0.5).^2); % 初始条件
% 建立系数矩阵
A = zeros(nx,nx);
A(1,1) = 1+r;
A(1,2) = -r;
A(nx,nx) = 1+r;
A(nx,nx-1) = -r;
for i = 2:nx-1
A(i,i-1) = -r/2-D/dx^2;
A(i,i) = 1+r+2*D/dx^2;
A(i,i+1) = r/2-D/dx^2;
end
% 迭代解方程
u = u0;
for n = 1:nt
b = u;
b(1) = u(1)+r*u(1);
b(nx) = u(nx)+r*u(nx);
u = A\b;
end
% 可视化结果
plot(x,u);
xlabel('x');
ylabel('u');
title('Solution of convection-diffusion equation');
```
在这个例子中,我们用隐式迎风格式对以下的一维占优对流扩散方程进行求解:
$$\frac{\partial u}{\partial t}+c\frac{\partial u}{\partial x}=D\frac{\partial^2 u}{\partial x^2}$$
其中 $u(x,t)$ 是待求解的函数,$c$ 是对流速度,$D$ 是扩散系数。我们使用隐式迎风格式作为数值离散方式,使用迭代方法求解线性方程组。最后,我们将结果可视化。
对流方程的隐式格式编程实例matlab
以下是一个 Matlab 实现的一维对流方程的隐式格式:
```matlab
% 定义模拟参数和初始条件
L = 1; % 空间区间 [0, L]
T = 1; % 时间区间 [0, T]
dx = 0.01; % 空间步长
dt = 0.001; % 时间步长
x = 0:dx:L; % 空间网格
t = 0:dt:T; % 时间网格
u0 = exp(-100*(x-0.5).^2); % 初始条件
u = u0;
% 定义对流速度和 CFL 数
v = 1; % 对流速度
CFL = v*dt/dx;
% 定义隐式格式的系数矩阵和右端项
A = sparse(2:length(x)-1, 1:length(x)-2, -CFL/2, length(x)-2, length(x)-2)...
+ sparse(2:length(x)-1, 2:length(x)-1, 1+CFL, length(x)-2, length(x)-2)...
+ sparse(2:length(x)-1, 3:length(x), -CFL/2, length(x)-2, length(x)-2);
b = zeros(length(x)-2, 1);
% 进行时间迭代
for n = 1:length(t)-1
b(1) = CFL/2*u(1) + (1-CFL)*u(2) + CFL/2*u(3);
b(end) = CFL/2*u(end-2) + (1-CFL)*u(end-1) + CFL/2*u(end);
u(2:end-1) = A\b;
end
% 画出最终解
plot(x, u);
xlabel('x');
ylabel('u');
```
在上面的代码中,我们使用了稀疏矩阵来表示隐式格式的系数矩阵,这可以提高计算效率。我们利用循环迭代来计算每个时间步长的解。最后,我们画出了最终的解曲线。