通量源),电荷是产生静电场的源;电力线从正电荷出发,终止于负电荷。环路定理
及其微分形式
表明静电场是无旋场(无旋涡源),是保守场。
(
3
)在不同媒质的边界面上,场矢量
E
和
D
一般是不连续的,
和
失去意
义。所以,微分形式的基本方程在边界面上不再适用,而积分形式的基本方程仍然适用。
2.
电位
电位是静电场中的一个重要概念。在课程教学中,应注意以下几点:
(
1
)电位的定义虽然是从静电场的无旋性引入的,但它有明确的物理意义,它表示在
电场中,将单位正电荷从
P
点移动到参考点
Q
时电场力所作的功。表示为
(
2
)点电荷的电位计算公式为我们提供了对任何所要计算的场点
r
处电位的一种方法。
对于点电荷系,利用公式(
3.9
)求得所有点电荷在场点
r
处产生的电位
,再由
求得电场矢量
E
。显然比直接计算各点电荷的电场矢量之和要容易些,这也是引入电位
的
优越性之一。
如果源电荷是连续分布的,则可以利用公式(
3.10
)、(
3.11
)和(
3.12
)来计算电位
。
(
3
)计算电位的公式(
3.9
)~(
3.12
)中保留了一定程度的不确定性。也就是说,电
位总是包含有一个任意的附加常数,且可以对该常数任意赋值,而不会改变原问题的基本性
质。因为
与
有相同的结果。
(
4
)电位是一个相对量,在电场一定的情况下,空间各点的电位值,与参考点的选择
密切相关。如何选择电位参考点?一般应考虑到以下几点:首先,电位参考点的选择有一定
的任意性。因此可以选择适当的参考点,使电位表示式具有最简单的形式。例如,点电荷的
电位,若选无限远处为参考点,则得
;若选距离点电荷
处为参考点,表达式则
为
0 0
1 1
4
q
r r
j
pe
æ ö
= -
ç ÷
è ø
。通常就是选择无限远处为电位参考点。其次,电位参考点的选择不
是完全不受限制的。为了能应用电位来描述电场各点的特性,在选择参考点后,场中各点的
电位应有确定的值。具体来说有以下四种限制:一是不能选择点电荷所在点为电位参考点,
否则会使场中各点电位为无穷大,这是没有意义的。二是只有当电荷分布在有限区域时,才
可以选择无限远处为电位参考点。三是对一些具有轴对称性的问题通常也不能选择无限远处
为电位参考点,而是选择半径
的圆柱面作为电位参考点。例如,对于同轴线问题可
选择外导体作为电位参考点。四是同一问题只能选定一个电位参考点。
在实际的电位测量中,通常选择“地”作为电位参考点。
(
5
)在静电场中,电位相等的点组成的面称为等位面。一旦求得电位函数,就可得出
等位面,这样就可应用等位面族形象地描述静电场。例如,点电荷产生的电场的等位面,是
一个以点电荷所在点为中心的同心球面族。(以无限远处为电位参考点)。
(
6
)利用公式(
3.10
)、(
3.11
)或(
3.12
)计算电位,有时是困难的。我们可以通过求
解泊松方程
或拉普拉斯方程
来得到电位解。
3.
静电场能量
静电场的基本特性表现为它对静止电荷有作用力,说明静电场有能量。对于常用的静
电场能量的几种表示式应注意以下几点: