图 3-4 AD590 内部电路
图 3-4 所示是 AD590 的内部电路,图中的 T1~T4 相当于图 3-3 中的 T1、T2,而
T9,T11 相当于图 3-3 中的 T3、T4。R5、R6 是薄膜工艺制成的低温度系数电阻,供
出厂前调整之用。T7、T8,T10 为对称的 Wilson 电路,用来提高阻抗。T5、T12 和 T10
为启动电路,其中 T5 为恒定偏置二极管。
T6 可用来防止电源反接时损坏电路,同时也可使左右两支路对称。R1,R2 为发
射极反馈电阻,可用于进一步提高阻抗。T1~T4 是为热效应而设计的连接防式。而 C1
和 R4 则可用来防止寄生振荡。该电路的设计使得 T9,T10,T11 三者的发射极电流相
等,并同为整个电路总电流 I 的 1/3。T9 和 T11 的发射结面积比为 8:1,T10 和 T11
的发射结面积相等。
T9 和 T11 的发射结电压互相反极性串联后加在电阻 R5 和 R6 上,因此可以写出:
ΔU
BE
=(R
6
-2 R
5
)I/3
R6 上只有 T9 的发射极电流,而 R5 上除了来自 T10 的发射极电流外,还有来自
T11 的发射极电流,所以 R5 上的压降是 R5 的 2/3。
根据上式不难看出,要想改变 ΔU
BE
,可以在调整 R5 后再调整 R6,而增大 R5 的
效果和减小 R6 是一样的,其结果都会使 ΔU
BE
减小,不过,改变 R5 对 ΔU
BE
的影响
更为显著,因为它前面的系数较大。实际上就是利用激光修正 R5 以进行粗调,修正 R6
以实现细调,最终使其在 250℃之下使总电流 I 达到 1μA/K。
二. 基本应用电路
图 3-8 是 AD590 用于测量热力学温度的基本应用电路。因为流过 AD590 的电流与
热力学温度成正比,当电阻 R
1
和电位器 R
2
的电阻之和为 1kΩ时,输出电压 V
0
随温度
的变化为 1mV/K。但由于 AD590 的增益有偏差,电阻也有偏差,因此应对电路进行调