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工程科学与技术,国际期刊22(2019)229短通信水基铝合金纳米流体沿非线性斜板R. Kandasamy,Nur Atikah bt Adnan,Jaafar Abdul Abbas Abbood,Mohd Kamarulzaki,Mohd SaifullahFAST,Universiti Tun Hussein Onn Malaysia,84600 Pagoh,Muar,Johor,Malaysia阿提奇莱因福奥文章历史记录:2018年5月31日收到2018年8月9日修订2018年10月5日接受2018年10月11日在线提供保留字:水和基于AA7072和AA7075非线性墙幂律拉伸参数磁性纳米材料加工纳米颗粒形状A B S T R A C T分析了纳米颗粒在不同流动条件下沿非线性壁面流动时,AA7072和AA7075纳米颗粒的形状。纳米颗粒形状的三种绝对模式被编入转录本,即。圆柱体、球体和薄片。方程组(ODE)通常通过运行R.K Fehlberg方法,MAPLE 18来求解球形AA 7075-水颗粒的热能膜©2018 Karabuk University. Elsevier B.V.的出版服务。这是CCBY-NC-ND许可证(http://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/4.0/)。1. 介绍铝合金是通过熔化、烧结(利用金属颗粒在高温下熔化在一起组装成型部件)或机械编织而成。在不同溶剂中对纳米颗粒的持久合议中断一直被称为“纳米流体”。在这种分析中,对纳米流体技术的不同态度被定义为坚持在能源组织中的利用。铝合金在航空航天制造业中有着重要的影响。特别是AA7072和AA7075等铝合金在船舶、航空、汽车等交通运输领域的应用非常丰富,而且回收利用率也很高自行车设备、滑翔机攀岩设备和飞机的制造。铝合金是一种化学设计,其中新材料与纯铝相结合,以提升其资源,基本上是为了提高其稳定性。合金要求铝与这些其它材料完全结合,尽管铝是液态熔融形式。铝合金在航空航天领域的应用越来越广泛.纳米流体的表面磁场强度是动态变化的,它决定了纳米流体的热物理特性。AA7075由日本科学家于1943年培育[1]。纳米技术在光学、医学、电学等领域的应用是一个可行的科学问题,[2-4]对铝合金的热能进行了理论分析蔡[2]有电子邮件地址:ramasamy@uthm.edu.my(R. Kandasamy)由Karabuk大学负责进行同行审查解释了纳米颗粒增强流体的导热性。Eastman等人[3]和Muhaimin等人[4]研究了含有铜纳米颗粒的乙二醇基纳米流体在可变流条件下的显著增加的有效热导率Selimefendigil和Oztop[5-Selime-fendigil等人[9-许多工业方案利用传热机械,例如热冷凝器、蒸发器和交换器。开发这种传热机械的能源能力是工业区面临的挑战。传热流体的热性能差是影响能源动力机械性能提高的一个重要因素。为了克服这一问题,非常需要对加热以传递流体的替代物进行改进。纳米流体是传统传热流体的替代品之一由于纳米流体热性能的提高,纳米流体正在成为传热利用的替代流体纳米流体的传热系数和热物理性质的公开调查中,许多相互作用是可访问的拉伸表面技术中的非线性已被传输到指数和二次(幂律)模型,Akyildiz 和 Siginer[13] , Bachok 等 人 。 [14] 和 Rana 和Bhargava[15]。许多热流体设计都会产生热源/热汇影响,从而增加聚合物热汇/热点变化的冷却https://doi.org/10.1016/j.jestch.2018.10.0042215-0986/©2018 Karabuk University.出版社:Elsevier B.V.这是一篇基于CC BY-NC-ND许可证的开放获取文章(http://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/4.0/)。可在ScienceDirect上获得目录列表工程科学与技术国际期刊杂志主页:www.elsevier.com/locate/jestch230R. Kandasamy等人/工程科学与技术,国际期刊22(2019)229qnf u@xv@y¼-1/4lnf@y2@ycpþðqcp Þnf.Σ02nf2:5热辐射热传递也包括在极高温材料组织中,Khan等[16],Gorla和Gireesha[17]和Khan等[18]。Hamilton和Crosser[19]描述了纳米流体的热导率和形状因子。基于缩短的Hamilton和Crosser模型,在各种情况下的实际实验中使用了不同的形状[20高耐久性老化-AA7075和AA7072阵列合金被广泛使用,动量和能量方程如下[28],在粘性耗散、磁场、热源/热汇和热辐射的支持下,混合对流可以被连根拔起以处理形式:@ u@ v@x@y<$0 1用于飞机结构,在那里它们暴露在严格的.v@u@ul@2ucosr20操作条件。相关资产必须设计用于这些用途是延展性、强度、腐蚀、模量和损伤容限(例如,断裂韧性和抗疲劳qnf@yu@x-nf@y2-gqbnfT-T1ðaÞ þnfB0u¼ð2Þtance)。铝合金中合金元素含量极高并且冷凝热被确定为大。推动这一.@T@T@2T1@qrlnf .@u2NF@y合金是同意有强临界冷却速率。 Murshed等人[24]研究了TiO2-水基纳米流体的增强导热性Singh等人[25]分析了用于传热应用的碳化硅-水纳米流体的研究Zhou等人[26]分析了有效导热系数Q0--边界方程T1-Tw1000在界面热阻的非球形颗粒的纳米流体中。Zhu等人[27]研究了CuO纳米流体的新型合成和导热性。文献综述分析了AA7075和AA7072的形状传热没有在非线性倾斜片上的纳米流体流动中研究。在这一尝试中,我们解决了纳米颗粒形状(球形,圆柱形和薄层)的接触上的辐射MHD水基铝合金纳米颗粒(AA7072和AA7075)流通过非线性偏置表面。粒子架构,圆柱体,球体和层状,被证明是提出这一追求和参数组成的工作是culti- vated和认可。对热设计的影响反映在图和表中,最近的创作与uw<$cx n;T<$Tw<$T1b xn;v<$v w;y<$0;T!T1;u!0;y¼ 1ð4Þu、v--x轴和y轴方向上的速度分量,c-- a常数,c> 0/c< 0表示拉伸/收缩片,T--纳米流体的温度,B_x_xm_xm_xm_xm_(-1)--磁场强度,l --纳米流体的动力粘度,b_nf – coefficient of nanofluid扩展,nf - 纳米流体热扩散率,qnf -纳米流体效应-tive密度,qc pnf- 纳米 流体 热容 ,其 被解 释为 :q<$fq 1-fq;1-f1/2;2/3理想的传记。NF sflflnfnf2. 数学分析调查一个稳定的,不可压缩的,纳米粒子形状(球体,f^^¼k nf;k f¼. ks圆柱体和薄层)对MHD辐射二维水基铝合金纳米颗粒AA7072和AA7075流动的影响中国人民解放军knfks一个非线性的表面。纳米流体的物理意义辐射热通量q r的Rosseland4rω@T43kω@y流程如图1所示。这里u和v是速度分量沿x轴和y轴的速度,m是动态粘度,m是(Magyari和Pantokratoras[32]),T4关于T1的泰勒r是基体11的电导率流体,Tw是壁温,T1F是环境温度,u@Tv@Tlnf@2T1¼2þð16rωT3ω1 @2T2是纳米颗粒的体积分数,是基础流体和纳米颗粒在固定的压力,分别和k@x@yqnf@yqcpnf3k@y是导热系数。此外,基础流体和颗粒(AA 7072和AA 7075)为热形式,无滑动耐久性lnf .@u2NF@yQ0之间他们下这些早些时候处所的连续性,实现相似性变换是:w<$s2mfxuwxfg;g<$s1muwx y;hgT-T1;n<$2m101米2mfxTw-T1ð7Þ流量函数w-联系Eq. (一)@y@x根据Eq。(7)Eq. (1)同样相信,而Eqs。(2)、(6)填写表格f000第1节-第2节第5节(。你好!.ff00-2mf02m-Mf0qfmþ2 .你好!RicosFig. 1. 纳米流体流动系统的物理意义。m1格布里夫þðqcp ÞTw-T1R. Kandasamy等人/工程科学与技术,国际期刊22(2019)22923102EC1D理查德在号码上0¼¼W.ΣþþRf@。R.- -一种QFð Þ ¼ ð Þ ¼联系我们Prfhð. qcpm1m12011年1月1日cmf简体中文 Pr;1¼k f¼.S-F-F;2rf2Σ100.1-ff. qcp!.. 2m1fh0-。4分钟0小时工程实物资产对材料培育的应用程序解释为- 是的时间:2019 -09 -09C ¼1rm1f000;NuFXknf¼-r1002019 - 01-2200: 00:00m1PrRe:00-01- 02- 01-02-02Re-x0:5kf2小时ð11Þh01;f001;f0S;f010;h1010里·格雷XgbTw-T1x3F– local3. 数值分析数,M2rnfB2cm1qf2002年cp- -呃--等式(8)diff fg;g ug;gug; gvg; diffhg; g w gert数,Re x<$xuwx-雷诺数,Pr f <$PRm fknf NKfdiffvg;gG:B:fg:vg-p:m:ug2-A:M1:ugPrandtl number,Magyari and Pantokratoras,[32],S2vx-100m100 m-0707p B1 R 1g012¼-W pQ02mfx联系人:用户名:::hÞ吸入/喷射参数,d¼kfuwx-ω316rT0E:. .2:02014年4月4日上午10:00 -12:00ter和N1/4-3kfkω1-热辐射强度。diffwg;gPr2:B@m1 .ECM1二、p. qCA¼0G:v :hgp¼。212:15;G1-F2:5;B1-F。你好!1-f;ð13Þm1.你好!格布里夫03f. rs-1SSE¼f qcpf-f-1;A¼1r-rf1μfA;TNTknfks图二.不同Preff值的温度曲线与Thirupathi等人的比较。[33个]表1流体和粒子的物理资产,Sandeep和Animasaun[10]。B¼f.qs!þð1-fÞ初始和边界设置如下:IC:f0S;u0l;v0a;w 0b;BC:1000000;h1000000;L1000000:140000a和b是幅度,未分类的分配作为输出的一部分而相关。这种软件努力射击的方法其中Runge Kutta Fehlberg机制被低估以在数字上控制BVP,运行Dsolve代码MAPLE 18。A和B的字符被接受以拍摄边界条件。第0集a;w0B.采用“试凑法”的理由。数值在AA7072和AA7075水基持久性的无因次温度和速度模型中证实了输出。4. 结果和讨论在这个目的中,粒子形状的辐射磁流体水基AA7072和AA7075纳米流体流的非线性表面上的数值研究。两种不同的水0 0以AA 7072为基础,对AdA 7075进行了f0 1/f01检验用于收缩/拉伸片材。 Eqs. (8)和(9)表2不同m和E c的-h00的比较,Thirupathietal. [33].1.50 3.56735 3.45661 3.56734752 3.45660956 1.48E-06 4.40E-077.0 4.18510 4.13540 4.18509643 4.13539856 3.57E-06 1.44E-06M22þXH2 OAA-7075AA-7072Q997.128102720CP4179960893K0.612173222R0.0526.77× 10634.83× 106MThirupathi等人[33]本结果误差EC¼0: 0EC¼ 0: 1EC四分之一:0EC¼0: 1EC四分之一:0EC¼0: 10.753.12463 3.015623.124628753.015617951.25E-062.05E-06232R. Kandasamy等人/工程科学与技术,国际期刊22(2019)229的边界条件(9)的近似证据答案是可以接受的管理非常显着的软件Maple 18。该软件将龙格库塔法与射击方法交换为解决了边值问题的数值描述,采用指定规则。分析参数范围的有效性为0:05≤f≤0:2、0:0≤M≤5:0和0:5 ≤ N ≤ 5:0。提出了环流中的数值积累表3不同纳米流体的-h0<$0μ m上的抽吸强度。参数拉伸片收缩片形状AA 7075-水AA 7072-水AA 7075-水AA 7072S-h00-h000.1 3.61489784 3.61489784-17.643815-17.643815球体1.0 7.63970405 7.59390184-28.713620-28.7692312019 - 04 - 25 18:00:000.1 3.26679665 3.25109183-14.288845-14.232631气缸1.0 6.56519724 6.51964727-24.392508-21.6200303.0 15.8357152 15.7083441 14.3243766 14.19684880.1 2.61986403 2.59902785-9.4673817-9.3779303椎板1.0 4.81326933 4.75996103-11.695380-11.5807183.0 11.0471170 10.9031785 9.62318227 9.48063154图三. 纳米颗粒体积分数与形状的温度曲线。R. Kandasamy等人/工程科学与技术,国际期刊22(2019)229233- ðÞ与水基AA 7072和AdA 7075中的无量纲温度和速度有关。4.1. 肯定分析结构是对典型问题的方案和物理事件的认识。证明数字系统的合理性也是值得注意的数值运算在很大程度上解决了几何或物理上的复杂性。我们承认,正是算法定期举行数值软件相当大的参与。在研究方案中,分析人员但是,我们应该记住,我们直接导致的所有软件都已经构成了先前的分析结果分析机制被消耗到初始问题。无论如何,数值计算技术被回收用于实验工作.温度曲线和h00(图2和表2)的理论说明与图26相关,表3中的数据显示一致,而图2与Thirupathi et al.[33].4.2. 研究纳米颗粒体积分数、f和形状的温度分布,图1。 34.2.1. 拉伸片(i) 水基AA7072和AA7075的温度分布随f的增加而单调增加。(ii) 随着f的增加,AA 7072-水体系中层状颗粒的温度分布因此,AA7072-水的层状热能膜较高由于考虑到AA7072的导电性和导热性,与流动状态中的所有其他纳米流体相关,f升高。4.2.2. 收缩片(i) AA 7072-水和AA 7075-水的温度循环见图4。 磁场强度随形状变化的温度曲线。234R. Kandasamy等人/工程科学与技术,国际期刊22(2019)229(ii) 片状纳米粒子在AA 7072-水中的温度传递由于AA 7072的导热性和导电性的共同作用,随着f的增加,AA 7072-水的层状热边界层宽度比AA 7075-水的层状热边界层宽度更4.3. 磁场强度M对温度循环的影响,图44.3.1. 拉伸片(i) 具有各种颗粒形状的水基AA7072和AA7075的温度分布随着磁场强度的增加而增加,这是由于洛伦兹力试图进入纳米流体流动状态。(ii) AA 7075-水的层状颗粒在流动状态中随着M的增加而与所有其他纳米颗粒形状相关地撞击对抗热场的象征性行为。这是因为颗粒体积分数和AA 7075-水密度(iii) AA 7075-水的层状颗粒的热能膜与其他纳米流体流动状态相关4.3.2. 收缩片(i) 不同形状颗粒在AA 7072-水和AA 7075-水溶液中的温度分布(ii) AA 7072-水球形颗粒的温度分布比AA 7075-水球形颗粒的温度分布更强。AA 7072-水的球形颗粒的热边界层宽度4.4. 热辐射能强度N对温度循环的影响分析 54.4.1. 拉伸片(i) 由于水的导热系数比AA7072和AA7075低,具有不同颗粒形状的水基AA7072和AA7075的温度分布随N图五.用于热辐射的调温型材,具有形状,拉伸/收缩片材。R. Kandasamy等人/工程科学与技术,国际期刊22(2019)229235- - ð Þ ¼Þ- - ð Þ ¼Þ- - ð Þ ¼Þ-(ii) 水基AA 7075在热场中随着N的增加而起重要作用,因为AA7075-水的热导率低于AA 7072-水,如表1所示(iii) AA 7075和AA 7072-水的球形颗粒的热边界层厚度与流态中的其他形状相关更强大4.4.2. 收缩片(i) 具有不同颗粒形状的水基AA 7072和AA 7075的温度循环首先减速,然后随着N的增加而加速,这是AA 7075-水和AA7072-水的热导率的组合效应(ii) AA 7072和AA 7075-水球形粒子随N的增加对热场有很大的收缩片的温度可以通过开发指定的热辐射能量强度的强度4.5. 传热率调查,表34.5.1. 拉伸片(i) 水基AA7072和AA7075的传热速率随吸力强度的增大而单调增大。(ii) 水基AA 7075-水的传热速率较强, S = 3:0;h0018:8439915和的叶片形状颗粒的AA7072–水是弱S0 ∶ 1的比例;h002: 59902785与其它形状的流态相关,随着吸力强度的增加。4.5.2. 收缩片(i) 水基AA7072和AA7075的传热速率从S.(ii) 球形颗粒AA 7075-水的传热速率较强S3:0;h0017:2994839AA 7072-水的球形颗粒较弱S1 ∶ 0;h0028: 769231与流动区域的其他颗粒形状相关,从S开始增加。5. 结论在这一尝试中,粒子形状的影响,辐射磁流体水基AA7075和AA7072纳米流体流在非线性倾斜表面的数值研究。确认后续输出用于收缩/拉伸片材的AA 7072-水在磁场作用下,AA 7075-水在拉伸片上的片状颗粒和AA 7072-水在收缩片上的球形拉伸/收缩片材上的AA 7075-水球形颗粒的AA 7075随着吸力强度的增加,在流动状态下,在拉伸片材上的AA 7072-水的层状颗粒由于磁场对纳米流体的作用是格林力的作用,因此可以从电动势或电势效率中获取电能。这附着到力升级的热边界层的设计,也刺激磁场强度上升的温度分布。水基铝合金对片状颗粒的突出态度在热场中起着显著的作用利益冲突一个也没有。确认非常感谢马来西亚高等教育部和马来西亚敦胡先翁大学的资金支持(Geran Penyelidikan Kontrak/U687/2016-2018)。引用[1] 杨明,超硬铝及连续铝合金,中国航空工业出版社,2001。JPN. Inst. 光满足。 39(2015)379.[2] S.U.S. Choi,用纳米颗粒增强流体的导热性,Dev. Appl. 非牛顿流体,ASME流体分类。 66(1995)99-105。[3] J.A.伊士曼,SLS。崔,W。Yu,L.J. Thompson,含有铜纳米颗粒的乙二醇基纳米流体的异常增加的有效热导率,Appl. Phys. Lett. 78(2001)718-720。[4] Ismoen Muhaimin , Ramasamy Kandasamy , I. Hashim , Thermophoresisandchemical reaction effects on non-Darcy MHD mixed conventional heatand masstransfer past a porous wedge in the presence of variable streamcondition,Chem. Eng. Res. Design 87(11)(2009)1527-1535.[5] F.赛利芬地尔Oztop,在具有导电隔板的空腔中共轭自然对流,并在隔板的不同侧填充不同的纳米流体,J。摩尔液态 216(2016)67-77。[6] 1999年,哈坎·F·塞里梅芬迪尔Öztop,纳米颗粒形状对具有纳米流体的波纹表面的狭缝射流冲击冷却的影响,J. Thermal Sci. 工程申请9(2)(2017)021016。[7] 1999年,哈坎·F·塞里梅芬迪尔Öztop,在存在不同形状障碍物的情况下,纳米流体流在具有波纹底壁的后向台阶上的强制对流的数值研究,传热工程37(15)(2016)1280-1292。[8] 1999年,哈坎·F·塞里梅芬迪尔Öztop,磁场倾角对后向台阶上纳米流体流的混合对流和熵产生的影响,Adv.粉末技术。26(6)(2015)1663-1675。[9] 1999年,哈坎·F·塞里梅芬迪尔Öztop,Nidal Abu-Hamdeh,在磁场的影响下,纳米流体填充的梯形空腔中的自然对流和熵产生,熵18(2)(2016)43。[10] 穆尼尔·塞里梅芬迪尔Ismael,Ali J. Chamkha,具有内部旋转圆柱体的方形外壳中叠加纳米流体和多孔层的混合对流,Int. J. 机甲Sci. 124(2017)95-108.[11] 1999年,哈坎·F·塞里梅芬迪尔阿里?厄兹托普Chamkha,具有柔性侧壁的纳米流体填充盖驱动腔中的流体-结构-磁场相互作用,Eur。J. Mech. B/Fluids 61(2017)77-85。[12] 陈文辉,张文辉,等. 非牛顿流体在倾斜磁场作用下的磁 流体动力 学特性研 究 .北京:机械工程出版社,2000,24(3):100 - 101.热科学Eng. Appl.8(2 )(2017)021023.[13] F.T.标准时间Akyildiz,D.A. Siginer,Galerkin-Legendre谱方法用于非线性拉伸薄板上的速度和热边界层,非线性分析。真实世界应用11(2010)735-741。[14] N. Bachok,A.伊沙克河Nazar,N. Senu,铜-水纳米流体中可渗透拉伸/收缩片上的驻点流动,Bound。Value Probl. 39(2013)1-10.[15] 拉纳河Bhargava,流动和热传递的纳米流体在非线性拉伸片:数值研究,通讯。非线性科学数字。你好17(2012)212-226。[16] W.A. Khan,O.D. Makinde,Z.H. Khan,通过具有辐射热的拉伸片材的可变粘度纳米流体的非对准MHD停滞点流,Int.J. Heat Mass Transf.96(2016)525-534.236R. Kandasamy等人/工程科学与技术,国际期刊22(2019)229[17] Rama Subba Reddy Gorla,B. J. Gireesha,通过拉伸/收缩片材的纳米流体的驻 点 流 动 和 对 流 传 热 的 双 重 解 决 方 案 , 热 质 量 传 递 。 ( 2015 ) ,https://doi.org/10.1007/s00231-015-1627-y。[18] Junaid Ahmed Khan,M. Mustafa,T. Hayat,A. Alsaedi,纳米流体在非线性拉伸片材上的三维流动:对太阳能的应用。 J. 热量质量传递 86(2015)158-164。[19] C. Kleinstreuer , Y. 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