光速振荡与极限收敛

工程科学与技术，国际期刊21（2018）314完整文章一种振荡的、周期性的、光速作为可能的极限值收敛到平均极限的S.W. 梅森4 Raywood Close，Yeadon，Leeds，West Yorkshire LS 19 7LB，英国阿提奇莱因福奥文章历史记录：收到2018年2018年4月23日修订2018年4月24日接受2018年5月10日在线提供保留字：波动方程横向电磁波径向运动本征函数径向解红移漂移光速位移变速周期振荡收敛极限大爆炸时空中微子格兰萨索实验A B S T R A C T本文试图采用和解决从大爆炸的时刻和在地球上的实验过程中的三维光的径向传播的波动方程。主要目的是模拟从奇点向外发射的传播光束，并表明其速度是正弦曲线，这意味着其速度周期性振荡，因此是可变的而不是恒定的。它还表明，通过计算一个适当的解决方案的波动方程，光的速度不仅是负阻尼根据逆径向定律，1=r，在其整个旅程在空间和时间，但这后一个功能也表现出振幅收敛从一个非常大的初始值，这是非常接近的值，现在被定义为一个常数，即由C299792458 m = s表示的电流值。类似地考虑了这样的观测也可能根据进行测量的惯性系而变化的可能性，以及质量和能量的相关性质的讨论，以及光速和时空连续体的结构的可能变化如何相互影响©2018 Karabuk University. Elsevier B.V.的出版服务。这是CCBY-NC-ND许可证（http://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/4.0/）。1. 介绍真空中的光速目前被认为是一个常数，等于约299792458 m= s，以前被分配到不同的实验装置的误差很小我们也知道光的行为既像粒子又像波，因此，为了研究的目的，我们只考虑它的波状行为最近，像[2，9-在与其他有关时空连续体结构的问题，其中物质和能量显然发挥了重要作用，电子邮件地址：swmason101@gmail.com由Karabuk大学负责进行同行审查作为一个重要部分，人们认为有必要研究光，包括它与每一个后者的相互作用，并进行更多的数学建模，以试图确定其自身的动力学。因此，这项研究的主要目的是研究大爆炸点发出的光，试图模拟其速度，特别是在中微子之后，在最近的实验中[1]，显然显示出比通常的光速更高的速度。这些测量大约在2012年在瑞士的CERN和意大利的Gran Sasso之间进行，其看似矛盾的结果被简单地解释为实验误差，从而促使本研究尝试对实验获得的速度进行数学建模。众所周知，波动方程--这https://doi.org/10.1016/j.jestch.2018.04.0152215-0986/©2018 Karabuk University.出版社：Elsevier B.V.这是一篇基于CC BY-NC-ND许可证的开放获取文章（http://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/4.0/）。可在ScienceDirect上获得目录列表工程科学与技术国际期刊杂志主页：www.elsevier.com/locate/jestchS.W.梅森/工程科学与技术，国际期刊21（2018）314315ðÞðÞQðÞ¼ðÞð Þ ðÞðÞðÞð Þ ðÞð Þ ¼-Þþ ðþÞQðÞQ@t2QTT@t2Q@t2Ω@t2ΩQ@t2@t2¼RR-2.！这意味着，从我们的宇宙诞生的那一刻起，即大爆炸，对光束进行三维径向传播的建模是完全有意义的。我们已经意识到，将共同的本征函数代入波动方程几乎总是导致球对称波（在横向和纵向两种意义上）的位移ut;r的正弦型解，似乎可以很容易地计算出在当前宇宙时空跨度上发射的光束的相应正弦型速度ut;r因此，一旦得到了ut;r的解，就可以简单地通过一个简单的微分过程得到速度ut;r。u的表示;r的表示，只与时间t有关。另一个目标也如果被定义为负的，比如说在电子的情况下，其中E1/4-F，那么上面关于u的波动方程仍然会产生，因为它两边的负号会简单地抵消，从而产生下面相同的理论。由于这种三维径向运动，我们采用球面拉普拉斯算子：2@2u2@uru¼@r2r@r2其中由于没有角度变化，所有的角度导数都被设置为零。替换Eq。（2）进入Eq。（1），我们有：已经对光束（或一系列球形传播的光束）进行建模，@2u2.@2u 2@u！与任何角运动无关的光束在大爆炸后的特定时间内的特定径向距离。另外一个重要的目的是，光束如果这个理论是正确的，那么原本可变的，但现在收敛的光速@t2¼c或者：@2uRc@t2以便：2@r2r@r2@2u@u@r2@r2ð3Þð4Þ可能会影响我们如何理解@阿如2@阿如ð5Þ时空连续体，以及物质和@t2@r2能量与这种电磁现象相互作用代入vru，我们现在得到一维波动方程：2. 调查结果和讨论为了模拟光在传输过程中的潜在变化行为，@2V@t2¼c2@2V@r22060相对于宇宙，从“大爆炸”的角度@2u二、@2u@2u@2u！22这里，解vt;r表示一个以速度c m = s在增加r的方向上，后者是长度的径向尺寸，从称为奇异i的单个无限小的点发出。我们还注意到，vt;r和vt;r分别表示波在其上向外加速时的一维、横向、位移和速度。它的旅程在经历了它的路径偏转后。特别是，@t2¼c@x2@y2@z2简体中文它被选择来模拟这样一个支柱的横向分量为了这项研究的目的，我们使用了一种激光束，因为它们当它相对于坐标轴在所有方向上径向向外传播时，x，y，和z 随着时间t的增加。 在这里，u<$u<$t;x;y;z<$t表示电场E<$t;x;y;z<$t的径向位移的横向偏转，因为后者以速度ut ;x;y;z和加速度ut t;x;y;z偏转。要求解方程（1）首先，有必要将其减少到一个-三维情况下，并解决转换的一维位移，vt;r，然后进行替换，以便获得由U t;r表示的球对称解，其更好地描述了随后的三维径向波动。我们开始写，力，F，带电荷的粒子，Q，和电动字段 ，E¼Et;x;y;z ，是 F<$QE） E<$F<$m@2u<$mu ， 其 中u<$u≤t;x;y;z≤的单位为在极长的范围内延伸，因此是这种波最容易观察、测量和分析的方面例如，当天文学家研究非常遥远的恒星的性质时，他们首先检测到的正是它们的光发射的这些精确的横向性质，因为传播场的距离非常长，所以它们以光速c这就是为什么它们如此重要。如上所述，本研究的主要目标之一是首先获得方程的一维（6），否则可以通过应用D'Alembert公式更简单地找到为有界间隔，[3，6，13，14]，屈服vt;rF RCTF RCT，为两是的，左行波，分别。这种方法利用了相对论特性的概念 曲线 由不同的惯性系长度。然后在2E¼m@2处@2u22m22由n<$x-ct和g<$x <$ct定义，使得最终解@t2Q@t2@t2和crE等式（1）可以写成球对称形式mc2@2r2u。这里，我们假设F是正的，或者F>0，vt rfFGQ@t2of ut;r;n。 从后一种表达方式中，特别是因为我们正在模拟中微子和光。这意味着，三维麦克斯韦方程组的电子-R r r这在这情况将通常被的形式一个简单的三角恒等式通常Rrtric场，@2E¼c2r2E，现在可以写成m@2@2uc2m@2r2u，导致@2u¼c2r2u。因此，我们已经变换了ut;r^2si nrsi nc t的形式。然而，我们不会采用将电场E的麦克斯韦方程转化为三维位移u_t;x;y;z_t及其各自的导数（包括速度u_t;x;y;z_t和加速度u_ t;x;y;z_t）之一。我们进一步注意到，这些量中的每一个也与粒子的质量和电荷无关。如果此时，FD’Alembert method of solution in this paper, because one wouldhave to initially 事实上，在Eq.（39）自然地产生于更分析的这将导致Eq。（39）在适当的时候，在下面，316S.W.梅森/工程科学与技术，国际期刊21（2018）314Xvt;r/ rwt7L2n2¼ ð Þ ¼ð Þ ¼ffiP1d2/LcLrLctc2wn dt2DnCRn<$npcð ÞLðdn<$np-npcosLr1/2/2 - 1/2 - 1/2LnLn1L过程如下，其中我们使用本征函数替换，最终减少方程。（6）和（1），经初步分析后，推广到两个简单的二阶简谐运动常微分方程组，从而得到两个方程组的自然解（37）和（39）因此，分别遵循，在一个更明确的方式。因此，要找到方程的一维波动解。（6）、我们使用并且，在r0处 ，使得：/nLBsincL020其中B-0。因此：Sino-CL2000- 2001使得：以下特征函数替换：1n nn1公司简介因此，我们有：ð22Þ因此，获得以下本征函数，否则示出常微分方程（ODE）的求和，表示为：我的意思是... np将其替换为Eqs。（17）和（22），回到方程。（7）、我们得到：vtt¼X/rdwnð8Þndt2X1. nph。np北派以及：n112vt;r或者：n1乙辛LrCcosLct罪恶Lctð24Þvrr¼Xwth/nð9Þndr2X1n. npnpnp恩波佐n1替换Eqs。（8）和（9）在Eq. 根据等式（6），获得以下常微分方程（ODE）：vt;rn1本辛LRcosLctnsinLRsinLctð25Þ1天2周n1d2/n现在，对于位移nt，v0;r：X/nr21/4c2Xwnt2ð10Þ1 .一 、 Σn<$1dtn <$1drv0;rf rxbnsinnpr¼ 0 ð26Þ事实上，我们有： d2wnd2/n凡于应用傅立叶变换的B N术语，我们发现：/nrdt2¼cwnt ttt博士22011年bn¼LNP我的朋友Z0 ×si n. npr博士<$0磅27磅关于Eq. （11），我们得到：0L0L1天2周 1天2周对于n 1; 2; 3;.. . ，以便：c2wn dt2¼/ndr22012年bn¼0 28其中，可以很容易地显示，[3，6，13，14]，方程的每一侧（12）此外，微分方程。（25）我们有：等于一个负的常数，-c2，这样我们就得到：1n2d2wX1N¼. np. np. npn公司简介n1 . npL. npL R. 恩波佐L CTð29Þ其可单独写成：d2/因此，在t1/40时，我们得到：¼-c/n14X1. npn1L. npLd2wn2 2其中对于dn项的傅立叶变换为：dt2 公司简介的解决方案Eqs。（14）和（15）是：d2ZLgrsi n. np31/nrAcoscrBsincr16以及：wnn如果我们假设光的初始位移我们现在假设初始速度vt=0;r=0，使得在测试时0，v t0;rGrcm=s（例如，速度假设是光速c的波是vt;0vt;L0，则对于关系式2ZL. np在等式1中，v=1/ n=1/n=0 （7），我们发现，/n0¼0，因此：dn<$npcCsin0Lrdr 32/n0A0018这意味着：A¼0磅19磅以便：2公升. npp02LnZ¼而在《易经》中，则是以“卦”为卦，“卦”为卦。vttt;r-bn罪罪/n DR2d;Ccos罪DR2以vt0;rgr罪ð30Þ0Þ1]S.W.梅森/工程科学与技术，国际期刊21（2018）314317n2p22.99793 1082.99793 1082.99793 1082.99793 1082.99793 1082.99792 1082.99792 108nþ¼¼ðÞðÞk02k12p2LLr =0;r= 1/4x1/4Lsi n.2002年12月1日星期一。2012年12月1日u=0;r= 1/4x1/4Lsi n.2002年12月1日星期一。2012年12月1日罪2012年12月22日LrcosLtk¼0或者：dn¼2L½1--1n]34我们发现：dn<$0 35对于偶数n，并且：d4Ln2p2奇数n.ð36Þ因此，我们可以根据公式2k- 1将n写成奇数级数的形式，从n的1/4开始然而，由于级数从n 1/40开始在分析上更方便，我们可以操纵这个表达式来产生2k 1的第n个因此，将所有上述信息代入等式。（25），光波的位移由下式给出：v = 0.0000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000002002年12月1日星期一。2012年12月1日星期一上午10时30分¼图1.一、 图为Eq. 对于光速的变化，c<$299792458 m= s，其中L<$41： 5× 106m，或1500 km，直到大爆炸后的5× 10- 3秒，其中k<$40。重新代入v¼ru，我们有：或者：k02k12p2LLð38Þk02k12p2rLLð39Þ图二. 图为Eq. （41），旋转，用于光速的变化c<$299792458 m= s，L<$41： 5× 106 m，或1500 km，最多5× 10-3秒后其中ut;r表示光的电场E中的横向假设我们可以区分Eq。（39）仅关于时间t，在求和符号下，正弦速度因此为：@u@tutt;r宇宙大爆炸，k= 0; 1; 2;... . 5.CX14c.2002年12月1日2k假设这个速度幅度ut t;r收敛到某个常数值cm/s，代表目前一致同意的光速，我们可以这样写：1.51071.0107 5.0 106 067r7不，不，2012年12月1日，2012年12月1日5.010个1.010 1.5 10图3.第三章。 图为Eq. （41），对于光速的变化，c/299792458 m= s，k¼02k1prLLð41ÞL1： 5× 106 m，或1500 km，大爆炸后5× 10-3秒，k1/40。不¼ð40Þ318S.W.梅森/工程科学与技术，国际期刊21（2018）314ðÞ！ðÞ1/4！ ！一个！1方程（39）至（41）分别描述了在其偏转之后在增加r的方向上径向向外行进的光点的电场的球对称位移和速度Et;r两者的正弦和衰减正弦Eq.的一个图（41）如图所示。 1 - 4，似乎表明当r 0时，速度u t t ; r接近一个看起来很大的值，也许最好用Dirac-delta型函数来描述[11，13]。当光线从开始传播的时刻开始，相对于增加的时间t径向向外传播时，从曲线图中可以观察到，光的变化速度显然不仅在增殖的开始变平并收敛到极限值cm= s，[2，9-12]，后一个值是更传统地同意的“常数”值光速。这种收敛再次在两个图中特别最好地示出。图3和图4中的每一个都示出了在半径为L 1/4 1500 km的宇宙中行进的光束，其中k 1/4 0和千分之五Fourier方面（范围从-15006 r61500 km）。 在这里，更明显的是，在两个在某些情况下，曲线的振幅明显振荡收敛到c的极限299792458 m= s作为rL和t，以及原点处的潜在渐近“尖峰”，[11]，当r！ 我！ 0，特别是对于大k。S.W.梅森/工程科学与技术，国际期刊21（2018）3143192.99798 1082.99797 1082.99796 1082.99795 1082.99794 1082.99793 108L5.010个1.010 1.5 10g！F1¼ ðþÞ你好！ ！一个！1！！！ðþÞ¼！！ð þÞð Þ ¼ þffi2然而，无论宇宙的真实物理性质如何，本文的分析肯定会推断光速的潜在收敛（或可能的非常数，振荡值）再次最清楚地表示为图1和图2中曲线的减小幅度。 3和4为了检验这个特性，我们简单地计算Eq.（41），使用Lim [医]唇腭裂（cX14csi n. 2kft;rg！f 0; 0 gft;rg！f0;0gk<$0g2 k1gprL公司2k1.51071.0107 5.0 106 06 7r7这样，作为ft; rg！ f0; 0 g：4c1k2图四、 图为Eq. 对于光速的变化，c <$299792458 m = s，其中L <$4 1：5 × 10 6m，或1500 km，直到大爆炸后的5 × 10 - 3秒，其中k <$4 0; 1; 2;.. . 5.ft;rlim;0gfut;rgL而且，作为ft; rg！ f1; 1g：从本质上讲，我们实际上目睹的是一场爆炸--被称为大爆炸--它向外辐射，也许在辐射过程中周期性地振荡，就好像是由无限多个同心球描述的，每个同心球的表面上都有相同的聚光点，距离为r 0 ; r 1 ;r 2 ;...... ;rn，[13].然而，当光束通过一个“静止”的观察者时（39）。这给他们留下了一种减少或暗淡的感觉-（41）。虽然这一理论应该得到彻底的检验，但这里的分析似乎表明，这就是为什么在139亿年之后，我们目前测量的光速大约为299792458 m= s，误差很小，但它可能解释了为什么过去每次实际测量光速时似乎都存在差异。此外，由于该模型暗示光速在奇点处是无限的，r/0在t/40处，[9-12]，并且根据爱因斯坦的能量方程E mc 2，即使质量m是有限的，发射的能量本身也是无限的，因此产生了巨大的（同样是无限的）功率，该功率有趣的是，在《牛津英语词典》中，“还原”一词的同义词是“凝聚”，也许任何多余的能量都注定要凝聚成我们现在所组成的物质，这是由于时空连续体的纯粹结构，如果时空连续体的结构不断地以振荡的方式波动，从而也决定了光的行为，那么由这种周期性扭曲产生的波谷可能只不过是低电势的稳定区域，物质从波峰处的高电势的不稳定区域凝聚到那里。因此，在这些时空凹陷中的每一个中物质的这种积累可能会产生我们认为是指向每个槽底部的引力这就可以解释时空连续体周围的扭曲，否则，如果时空结构中没有任何可变性的话，这将是一个平坦的根据这一模型，与其说是大质量物体造成了时空的弯曲，不如说是已经存在的时空弯曲导致了物质的存在（以及引力的“流动”），如上所ft;rlim;1gfutt;rgc44从上述分析可以看出，在L1k2，其中rL和t，等式（41）收敛到c的形式的限制在方程。（44）。这是真实的宇宙中，它的半径是如此之大，在方程的第二项。（43）趋近于零，只剩下第一项c。然而当RL0 和t0 ，我们发现L1对于kP0，k2意味着number的波每时空间隔，n2k 1，在方程（41）和（43），现在变得很重要。这意味着对于k的足够大的固定值，使得1 >L，或者，类似地第足够小固定值L<1 k2，对于所有kP0，等式（41）产生大于光速c的有限值。我们还看到，当r0表示大爆炸时刻的无量纲奇点时，那么，不管kP 0的值如何，光速在接近无穷大时变得渐近。振幅de，c！1.一、当L<$4c=1k=2时，我们可以看到，u t t;rC1cm= s。因此，在大爆炸发生时--然而，虽然不怀疑这一论点，但也有可能从任何对其幅度进行实验测量的那一刻起，甚至在当前的时代，人们也可以见证相当大的振荡和周期性的光速运动在本节的最后，使用实验证据进行了理论计算，以证明这种说法是正确的。这个理论表明光速可以在大爆炸发生时，c的大小是无限的，这表明c的大小接近一个狄拉克-δ尖峰，[2，11]，因为r 0和t 0，对于kP0。然而，这些项增加或减少的速率，也取决于宇宙的实际大小（或任何，当前，“实验”时空范围）在任何时代，如果是真的，意味着c的收敛速率在测量时在每种情况下都这意味着我们测量到的c值与较早或较晚的观察者所获得的不同--取决于他们当时的惯性系，与我们的惯性系相比，包括在那个特定时刻给定的时空坐标--因为宇宙的大小对测量时的观测结果很g！f 0320S.W.梅森/工程科学与技术，国际期刊21（2018）314ð þÞ两个，101个，：L，总是恒定的，不管有什么不同¼××¼¼¼！！¼¼¼¼×从上面的数据中我们可以看到，对于固定的k和可变的L，我们在奇点处（或接近奇点处）获得的c值，对于较小的宇宙（或小半径，L）比对于较大的宇宙更明显，[2，11，12]，但可能会因为红移漂移效应而减弱，[2]，因为宇宙继续膨胀，随着空间和时间的增加，随着明显的正弦波动效应，如图2所示。 五、这种波动，由波动方程的正弦性质描述，可能是最近发现的重力波的指示，当超新星爆炸时发生，从而导致时空连续体中的扰动，在空间和时间上传播这种现象也可能影响任何参考系中的光速，包括遥远的过去，因为从这个模型来看，宇宙在任何一个时刻所处的状态都决定了当时任何计算或测量的结果。把这个几乎是“量子力学和相对论性”的观点说得如果正确的话，一个更小、更年轻的宇宙可能会表现出与它现在和未来不同的动力学因素。从计算结果来看，这似乎也是一种相对现象，但无论这一说法还是前面的说法是否属实，真的还有待观察。当然，如果1k2项与L成精确比例变化，2宇宙的大小，那么上述和相对论的论点可能会被抛弃。在这种情况下，无论光速的收敛值是多少，它们也不会以同样的方式变化，不管宇宙在其演化的任何阶段的大小如何。假设光速最初是无限的，[2，11]，这进一步表明转移到演化宇宙的能量也可能是无限的，但问题仍然是任何多余的能量都去了哪里，以及这与它的大小和任何时候它内部所有事物的动态行为有什么关系这个理论可以解释为什么宇宙必须无限地继续膨胀来解释这一点，因为一个封闭和有限的宇宙没有能力容纳无限数量的能量。因此，如果空间继续以目前加速的速度持续膨胀--正如先前在1998年证实的物质的凝结--最后一个问题也仍然有待完全解决，这是明显的失踪质量难题。例如，如果光速和宇宙的能量在139亿年后确实被证明是有限的（就我们目前而言），那么宇宙的总质量也必须是有限的，包括暗物质的存在，看不见的，未被检测到的物质。根据关系式Emc2，如果这些量中有一个或多个是无穷大，那么它们中至少有一个也是无穷大。这是一个需要与这里的模型概念相一致的问题，从数学上讲，宇宙的光速和能量在同时时空的大爆炸的确切时刻似乎都是无限的。两个r的实例0和t0.另一个同样重要的附带问题是，宇宙似乎是有限的，估计在6 1052公斤？这个值还包括大约9%到10%的暗物质（大约5： 4 1051公斤），到目前为止还没有观察到，那么如何这与本文所阐述的理论相吻合吗？此外，也许在大爆炸时发射的能量是有限的，但只是特别大--有效地“四舍五入”，并取决于L的固定径向值--然而，从数学上讲，分析表明能量在奇点（r）处接近无穷大的渐近趋势0作为t0），尤其是L也取最小值。后一个因素当然可以简单地归因于方程式中所采用的波动方程的特定分析性质。（1）和它的解决方案的形式方程。（41）在这个理论模型中！可以想象的是，奇点处无限能量的初始瞬间爆炸因此不断迫使现有的宇宙永远向外加速，可能周期性振荡，同时引起光速的红移漂移，[2]其假定电流极限值cm= s，同时也减小了所有恒星物体之间的重力。3. Geneva-Gran Sasso实验结果验证2012年，科学家们在瑞士日内瓦的欧洲核子研究中心（CERN）和意大利的格兰萨索（Gran Sasso）进行了为期三年的中微子加速实验，[1]他们注意到中微子的速度似乎超过了光速。这些粒子的传播距离约为731278米（平均454英里），它们到达格兰萨索的平均时间比光束早59纳秒。这种明显的异常最终被归咎于实验误差[4]。然而，在本节中，我们试图确定本文中的理论是否仍然产生与最初实验证明的相同的光速增加值[1]。因此，如果使用公式执行标准计算LsT 45图五、 图为Eq. （41），对于光速的变化，c/4wm= s，其中L<$41× 10-2 m，大爆炸后t<$4 5× 10-10秒，k<$4 0。其中，L表示总的、固定的径向距离，T表示光束覆盖该距离所花费的总时间，其中，我们将s299792458 m = s和L实际行程为731278米的的的光束采取，然后一发现的T2：439280844 10-3秒。这个总的渡越时间是光束以目前公认对于中微子，我们从上面计算的T值中减去59：6纳秒，S.W.梅森/工程科学与技术，国际期刊21（2018）314321-×¼ ¼× ×¼：=¼××¼×四倍！1¼¼×¼×¼¼×7312782.8108剩下2：439221244 10 - 3秒，在这段时间里，光只行进了731260：13米（或731278 17：868米），到中微子完成自己的完整旅程时。剩下的额外距离（在中微子到达后任何光束）可以简单地从方程中获得（45）分替代299792458 m= s，再一次，带t¼59： 6× 10-9秒，屈服D xCT299792458五十九比六10-917：868米。因此，使用Eq.（45）我们现在可以再写一次了c07312782997997831ms462： 439221244× 10-3作为比较速度。因此，中微子的最小速度被计算为299799783：1m= s，刚好超过目前公认的光速（大约不高于7325： 1373 m= s）。看看我们是否能得到这个或其他速度随的距离R17 868米当t5 96C3.1 1083.01082.91082.8108100 50 50 100r图六、光速的变化，c <$w m = s，L <$4 17：868 m，r可变，在k <$4 0的实验开始后直到t <$4 59：6 × 10 - 9秒。简体中文：×10- 8秒，我们将这些值代入方程。（41），这似乎揭示了一个更令人信服的结果。对于k0，使用两个不同的科学计算器，我们有：你不知道;你不知道。普雷科湾pct47C3.2 1083.1108pr L L4299792458分。2019 -01- 1800：00：003.0108电话：+86-21-299792458传真：+86-21 -p17：868下载7312782.9108.299792458×p×5：96×10-8！电话：+86-21-299792458传真：+86-21 - 21363079100502.7 10850 100rut tt;r=2： 997940978× 108 m=s 50 mMathematica对于完全相同的计算和使用的数据产生2：99805312 ×10 -8m=s的值，因此表明在两个完全不同的计算器中或在Mathematica软件中存在一定程度的数值误差。因此，对于k1/40，我们得到第一个值：utt;rc02： 997940978× 108 m= s和第二个utt;rc02： 99805312 108 m=s，这是约分别高出1640 m= s和12863 m=s，光速，每一个都是非常小的增加。现在我想，用 Mathematica ， a ， fork ！ 1 ， 我 们 发 现 ： utt;rc013 ：16570981 108 m= s，这是在该距离和时间上更显著的最大速度。另一个计算值为在t时，对于r/4 18：288 m（准确地说是60英尺），也获得了3：1619 × 108 m = s五十九比六10- 9秒作为K。问题仍然存在，获得与先前实验中获得的相同的答案，并且理论上如上所示？除了实验误差之外，就本文的分析而言，对这个问题的简单回答是光速是振荡的和周期性的。因此，这意味着，在给定的位置，在给定的时间之后，在任何一个实验的开始，人们应该期望测量亚原子粒子如中微子的速度的某个值。这是因为这种运动高度依赖于该模型中的参数，并且由该模型中的参数决定，每个参数都可以推断出与物理世界相关的某些特性，特别是关于加速粒子的特性。因此，如果这一理论是正确的，这意味着时空本身必须具有振荡、周期、起伏或弯曲的性质，可能包含与这些因素相一致的潜在的发光或粒状结构。这意味着中微子的速度低于光速的幅度也将被观察到，由某些时间图7.第一次会议。光速的变化，c <$w m = s，L <$4 17：868 m，r可变，最高t<$459：6 × 10 - 9秒后开始实验中，k = 0; 1; 2;... . 5.在一束亚原子粒子开始它的旅程之后。图图6和图7表明，对于不同的k值，CERN-Gran Sasso实验的这种振荡类型的行为。在这里，人们可以看到，特别是在图6中，中微子从2： 32715 108 m= s，距离r731260： 13米（对应于图上的0米），直到它达到2： 99805312× 108 m= s，大约r731278 m（对应于图上的r17： 868 m），然后达到3： 2的峰值10 8 m = s在假设的r附近731303 m（或r 图中25米）。然后，它减速到最小值，刚好接近r50米标记，然后再次上升，反复这样做，周期性波动，无限大，同时收敛到C2的平均值：99792458 10- 8 m= s，因为R和T都继续无限制地增加。4. 结论光速一般被认为是常数。然而，为确定其确切价值而进行的测量得出的数字在一定范围内，据说后者是由于实验误差造成的。考虑到波动方程总是被用来模拟电、磁、超新星、类星体等现象，因此，从大爆炸时刻开始研究光速似乎是合理的，就像研究任何其他声波或电磁波一样。这一理论也被应用于实际的地球实验，×cosð48Þ322S.W.梅森/工程科学与技术，国际期刊21（2018）314ð Þ ðÞ瑞士的欧洲核子研究中心和意大利的格兰萨索。因此，对于位移和光速，波动方程都得到了适当的解，后者的解表明，它的速度必须变化，不仅是因为它涉及周期性振荡的固有正弦项和余弦项，而且仅仅是因为电场的任何变化也必须引起前者的变化，即ut;r和ut;r的变化。从波动方程描述任何其他类波现象这一数学和分析事实出发，人们对光波的周期性和可能的这表明，在大爆炸的瞬间，光速可能通过逆径向定律1=r显示出振幅逐渐减小的正弦运动，从一个不可想象的大值（如狄拉克-δ型函数所描述的）下降后者的计算涉及的限制与使用这里的所有分析，包括采用波动方程的初始先决条件，都加强了最初的断言，即光速必须至少有一次是可变的，即使它不再是，以正弦方式，这与它一直是常数的概念不一致。在这一分析的后期阶段，有人提出了关于宇宙膨胀可能导致的光的红移漂移的理论，这些理论可能进一步支持这样一种主张，即这种红移漂移可能有助于光速的收敛，无论以何种衡量标准。然而，主要“发现和讨论”部分结尾处的最终计算表明，从实验开始的那一点开始，光速仍然是非常振荡和周期性的，并且经常被称为错误实验的实验进一步支持，例如2012年在瑞士CERN和意大利GranSasso之间的山隧道中进行的实验。 如果这里的任何分析确实被证明是正确的，那么它可能有助于我们理解整个宇宙和固有的时空连续体是如何相互影响的，以及它们与光的速度和可能的可变性之间潜在的不可分割的联系。本文的读者不妨参考[5]、[7]和[8]，在这一领域进行了进一步的研究。确认我要感谢Ed VanMarie博士在我撰写本文期间所作的智力贡献、建议和支持利益申报一个也没有。资金这项研究没有从公共、商业或非营利部门的资助机构获得任何具体的资助。我是一个独立的研究者，不隶属于任何组织或机构。我是这部作品的唯一作者。引用[1] 亚当 ， T. ， 等， 2012 年。 用OPERA 探测 器测 量CNGS 束中 的中 微子 速度 。arXiv：1109.4897v4 [hep-ex]。[2] Balcerzak，A.，Dabrowski，M.P.，2014.变化光速宇宙学中的红移漂移。物理研究所，Szzecin大学，Wielkopolska 15，70-451 Szcezcin，波兰和哥白尼跨学科研究中心，Slawkowska 17，31-016 Krakow，波兰。PACS编号：98.80。k; 98.80.Es;98.80.Cq。[3] J. 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