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工程科学与技术,国际期刊19(2016)1919完整文章磁流体微极流体沿拉伸片S.R. Mishraa,S.Baagb,D.K.莫哈帕特拉河a数学系,Sikshab印度布巴内斯瓦尔OUAT基础科学与人文学院物理系阿提奇莱因福奥文章历史记录:2016年5月23日收到2016年7月6日修订2016年7月26日接受2016年8月21日在线发布保留字:MHD微极多孔介质热辐射非均匀热源热扩散化学反应A B S T R A C T本文研究了在体积非均匀热源作用下,微极流体沿多孔介质中拉伸薄板的自由对流效应。在本研究中还考虑了热扩散和一级化学反应对流动特性的影响。对以往的研究进行了概括:(1)使磁流体动力学流动通过多孔介质,其特征在于非达西阻力系数影响动量方程。(ii)考虑非均匀热源的影响,对能量方程进行了修正。(iii)考虑了以一级化学反应和热扩散为特征的化学活性组分,即Soret修正了组分浓度方程。利用相似变换技术将控制非线性偏微分方程组转化为常微分方程组。数值解显示了相关参数的影响。为了验证本研究的结果,本研究的结果已与早期的工作进行了比较,在特定的情况下。©2016 Karabuk University. Elsevier B.V.的出版服务。这是CCBY-NC-ND许可证(http://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/4.0/)。1. 介绍近年来,微极流体理论引起了研究者的极大关注.此外,微极流体能够模拟存在尘埃颗粒的流体微极流体存在于聚合物流体、动物血液、流体悬浮液等中。此外,微极流体在工程传热传质领域有许多实际应用。关于运动边界上的热边界层流动,已有许多文献[1,2].微极流体领域的开创性工作由Eringer发起[3]。微极流体主要由不同类型的流体微结构和非对称应力项组成Sakiadis[4]研究了连续固体表面上层流边界层的行为。用两种不同的方法解这道数学题,两种方法的结果是一致的。Kim和Lee[5]研究了垂直多孔板上微极流体的MHD振荡流问题。在他们的研究中,他们认为导电振荡二维层流粘性收入,*通讯作者。电 子 邮 件 地 址 : satyaranjan_mshr@yahoo.co.in ( S.R.Mishra ) ,sbaag22@gmail. com(S. Baag)。由Karabuk大学负责进行同行审查可压流为了简化边界条件,Kim和Lee[5]假设多孔介质中的孔的尺寸比微观长度尺度大得多。Chen和Char[6]研究了连续拉伸表面上的传热效果,包括抽吸或吹气。对水平受热面,壁面温度呈幂律变化Grubka和Bobba[7]研究了表面温度变化对连续和线性上浆表面的影响,然后使用基于超几何(Kummer)函数的能量方程的级数解来求解因此,温度参数的大小影响热流的方向和量。没有观察到热传递之间的连续-连续表面和环境在c0,其中c是温度参数.近年来,对达西对流输运现象进行了一些研究[8],如地热储层、石油工业、隔热、血液流动和人工分析。研究了通过不同曲率的弯曲几何形状的血流的直接数值模拟,以研究Dean数和磁场的影响[9在工业方面,产品的质量以及生产成本取决于材料收集的速度和传热速率。拉伸板代替多孔介质的流动特性引起了许多研究者的兴趣。这方面的开创性工作由以下方面完成:http://dx.doi.org/10.1016/j.jestch.2016.07.0162215-0986/©2016 Karabuk University.出版社:Elsevier B.V.这是一篇基于CC BY-NC-ND许可证的开放获取文章(http://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/4.0/)。可在ScienceDirect上获得目录列表工程科学与技术国际期刊杂志主页:www.elsevier.com/locate/jestch命名法A<$,B<$bBocfCfcpCCw空间和温度相关的热源/热汇系数拉伸参数恒强磁场阻力系数局部表面摩擦系数比热流体浓度拉伸片浓度环境浓度埃克特数惯性系数微旋转剖面参考长度材料参数多孔参数多孔介质导热系数一致性系数磁参数局部努塞尔数广义普朗特数非均匀热源/热汇局部雷诺数表面条件参数施密特数KcTTwTuwuv1x;y化学反应参数流体温度拉伸片温度环境温度特征速度x方向速度y方向坐标希腊符号EcFgjKpkωpkfKMNuxPrq000RexsSc一B空间相关热源/热沉参数温度相关热源/热沉参数h(g),/(g)无量纲温度和浓度参数g相似变量测试运动粘度应力张量r流体的电导率q流体密度c自旋梯度粘度e孔隙参数应力张量的sxy剪应力分量kt热浮力参数Kc溶质浮力参数小行星1920S.R. Mishra等人/工程科学与技术,国际期刊19(2016)1919Crane[15] , 他 研 究 了 不 可 压 缩 粘 性 流 体 的 二 维 边 界 层 流 动McCormack和Crane[16]讨论了拉伸薄板上边界层流动的物理特性,其中薄板沿其自身的平面方向移动。Mohanty等人[17]分析了微极流体在拉伸片上的传热传质效应。Mishra等人[18]研究了有热源的微极流体中的磁流体动力学自由对流。Ishak等人[19]分析了拉伸垂直板附近的MHD流动和传热。Mehmood等人。[20]研究了Jeffery流体在拉伸摩擦表面上的倾斜停滞流动:最优解。Akbar等人[21]研究了Eyring-Powell流体流向拉伸片的磁场数值分析。Abel及其合著者[22]讨论了空间和温度相关热源对拉伸片材上的粘弹流体流动和传热的影响,而Qasim等人[23]报道了具有牛顿加热的拉伸片材上的微极流体中的传热效果。Mondal和Mondal[24]研究了可变粘度对嵌入具有非均匀热源/散热器的多孔介质中的拉伸片材上的MHD非达西混合对流传热的影响。用著名的Forchheimer扩张技术描述多孔介质中的支配流。 采用Runge-Kutta-Fehlberg方法结合打靶技术对非线性控制方程组进行数值求解。Bhukta等人[25]分析了粘弹性流体通过多孔介质的MHD流的传热和传质。最近,用同伦分析方法(HAM)研究了拉伸薄板上边界层中的Jef-frey流体[26,27],并用磁场控制流动、传热和传质速率。由于横向磁场的某些特殊性质,许多学者研究了横向磁场对这类流体在拉伸薄板上流动的影响。Haq等人[28]研究了辐射对拉伸表面上微极性纳米流体驻点流动的影响。最近,Baaget al.[29]研究了粘弹性流体的MHD流动,无限平行板之间的时间依赖性吸力。此外,许多研究人员[30,31]研究了拉伸shet上的MHD流动的传热和传质效应。Tripathy等人[32]分析了一级化学反应效应对移动垂直面上MHD自由对流表面Hayat等人[33]提出了在具有传质和化学反应的倾斜非对称通道中滑移流对蠕动输送的影响。Hayat等人提出了微极流体在有热源/热汇存在的通道中蠕动输运的精确解[34]. 此外,Hayat et al.[35,36]分析了具有化学反应的物理流体的蠕动输送中的热扩散和扩散热效应此外,他们[37]还研究了对流加热拉伸薄板上Jef-frey流体的MHD驻点流动Kumar[38]研究了磁流体微极流沿拉伸片的动力学。他的工作仅限于区域内的流动,即。速度、温度和浓度边界层。他考虑了无化学反应的物质传递此外,Kumar[38]的研究中考虑了在不存在多孔基质的情况下的流动问题。此外,虽然他在能量方程中考虑了粘性耗散和焦耳耗散效应,但没有考虑常强度或变强度的体积热源。基于上述文献和应用背景,本文研究了嵌入导电微极流体的竖直平板的自由对流传热传质问题。由于文献中存在着热源对边界层流动的稳定/失稳效应,因此有必要将热源包括在内。此外,工业流体的非反应性物质的质量传递是一个深远的差距,因此出现了解释化学反应的理由。因此,本文研究了具有非均匀热源和一级化学反应的微极流体的流动模型。应用非线性非达西模型来解释多孔基质对流动现象的影响。B@y2.Σ不p2PRqcp u@xv@yK K1/4@ykf@yB0uL0qbKWcpTw-T1D不b2lKCp¼Kcp;@x@y@。@李S.R. Mishra等人 /工程科学与技术,国际期刊19(2016)1919-19281921其次,引入非均匀体积热源/热沉,能量方程。最后,一阶化学反应项.@T@T@。@T.2019年12月22日@y已添加到浓度边界层,以说明16rωT3.@2T!当流体流过多孔介质时,达西原则11号线@y2q000达西定律的一个重要特征@C@C@2CDm kT@2T压力梯度的变化因此,该定律仅对低速流动有效。流体的力也与u@xv@y¼Dm@y2Tm@y2-KcC-C15速度分量可能偏离达西阻力[41]。Brinkman提出了考虑对流力的推广。研究多孔介质中的渗流,应采用广义达西定律.此外,由于我们已经考虑了修正的达西定律,该定律是为了解释耗散项,例如粘性耗散和焦耳耗散,其特征在于埃克特数(Ec)不依赖于纯粹的物理性质,而是与速度的平方成比例地增长。因此,本研究的目的是探索与上述流动,传热和传质动力学相关的相关物理参数的影响,辐射和Soret数(图1)。u<$u w<$bx;v¼0;x¼ -s@u;T¼T w;C¼C w;在¥¼0u¼0;x¼0;T1;C¼C1;如y!1ð6Þ第四和第五项在右边的方程。(2)多孔介质中非达西渗流的贡献。在Eq中的第二项(5)表示一级化学反应。 根据Rees和Pop [42]的工作,假设c <$l km j,其中j<$t为参考长度。非均匀热源/热汇q000被认为是以下[43]2. 数学公式q000qXLAω考虑二维不可压缩微极流体在运动薄板上的导电定常流动。强度为B0的磁场垂直施加到拉伸片上。假设磁和电磁场很小,而流动的磁雷诺数为这里值得注意的是,内部的热产生/吸收分别对应于A<$0,B<$0,A<$0,B<$0。 利用相似变换和量纲变量对方程组进行了变换。(2)即小了设x轴代表薄片的位置,y轴垂直于薄片。旋转分量Tw也是板的壁温,n¼。qby;u<$bxf0n;vq不Tw-T1��Cw-C19>=ð8 Þ分别是沿x轴和y轴的u和v,xl/b3xg/l;hnT-T1;//T1是远离片材的流体的温度,T是tem。边界层中流体的温度。遵循Kumar[38]并具有适当边界条件的微极流体的控制方程由下式给出:鉴于Eq。(8),Eqs。(2)(6)减少到1@u@vð9Þ@x@y<$0 1u@uv@u.t2ukm处的kmþ@xrB2t-你 -u-cfu2.1Dg00fg0-gf0-D2gf00¼ 010@x@y¼q@y2q@yqkωpqωpgbT1gbCC-C1Þð2Þ1JQ。u@xv@x2xu1/4c@y2-km2xm@yð3Þþð1þehÞðaf0þbhÞ¼0 ð11Þ/00Scf/0-2f0/ScS0h00-Scd/¼012和边界条件f=0;f00 0 1;g=0. 001 - 0.001;h≤0 ≤ 1;/1 0 0 0 0 0 0 ;f00 1 1 10;g100%;h=100;联系我们ð13 Þ其中后缀prime表示关于n的微分阶数,无量纲参数为D<$km;M<$rB2;Pr<$qtcp;Ec<$4u2;Sc<$t;k <$gbTT-T1;a<$kfAωCb2lkωp KPbkωp11f0BM9>=k<$gbCC-C1;F<$pcfx;1<$t;R<$16T3rω;S<$kTTw-T1;d<$Kc;b<$kfBω>3. 感兴趣Fig. 1.流动配置。剪切应力可以写为:))þðl þkmÞFTmCw-C1M=0,Kp =0M =1,Kp =0M =1,Kp =1=0.5,s 0.5Wg(ð þÞ ð Þv¼ ¼¼w1v@yy¼02小行星1922S.R. Mishra等人/工程科学与技术,国际期刊19(2016)1919这是一个很好的例子。@ukx¼ðlþkÞbxrbffiffiffif00ð0Þð14Þ不5.结果和讨论wm@yM my¼0微极流体的定常不可压缩磁流体流动局部表面摩擦系数Cf可定义为:通过嵌入多孔介质中的拉伸片,Cf¼ Swqu2=21天f00 0pRexð15Þ在目前的研究中。动量方程通过加入热浮力和质量浮力得到改进,能量方程与辐射和非均匀热源有关,式中,Rexuwx为局部雷诺数,uw=bx为特征速度。表面的力偶应力定义为:Mw¼.c@xluw.1Dg0016局部表面热通量qw(x)、局部Nusselt数Nux、局部质量通量jw和Sherwood数Shx如下给出qx-kfTw-Trbh0017一级化学反应和热扩散(Soret)被纳入传质方程。下面的讨论揭示了不同的物理参数的变化,这些物理参数控制着流动、传热和传质现象。图 2显示了磁参数的影响的速度,微旋转,温度和浓度分布在两个不存在/存在的多孔基质。 曲线I(蓝色)、II(红色)(F 0;Kp 0和M 0; 1)无多孔介质的流动代表Kumar[38]的情况,在没有表征流动现象的其他新兴参数的情况下。有人指出,目前的结果是在很好的协议与以前的工作Kumar[38]。从曲线I(蓝色)、II(红色)和III(黑色)可以明显看出,所有参数M和Kp都降低了速度分布。NuxhxXKfrbx00Nux00Re- 是的由于洛伦兹力,速度降低,18Þ力,产生电磁起源,M定性地同意1/4-J 1/4-D@Cpxð19Þ所需的结果,导致沿主要流动方向的减少而微旋度、温度和浓度三个剖面的变化趋势相反。这些亲-w@yy¼0在不存在/存在多孔基质的情况下,随着磁参数的增加,文件被增强。因此,它得出结论,外部机构Shx¼jwx¼-rbx/00Shx¼-/0020)由于磁场、多孔介质和惯性力DCw-C1v4.求解方法pRex系数有利于极性流体的微旋转。无花果的特性 3是带出一个重要的效果参数rD(=km/l),材料参数r,其是所考虑的流体的两种粘度的比率,即,动力粘度和涡流粘度。对于D= 1,两种粘度相同在本研究中,鲁棒用打靶法求解了耦合非线性方程组。(9)(十三)、通过数值计算,揭示了新兴参数对速度、温度和浓度分布的影响。表2-1 2 和 表 1- 3 给出了局部摩阻力 、偶应力、努塞尔数和舍伍 德数的数值计算 。数量级。据观察,包含材料参数D是在没有多孔介质的情况下增加所有点处的速度,而多孔基质的存在降低了速度。可以清楚地注意到,在不存在多孔基质的情况下,微旋转曲线随着D的增加而减小,并且多孔基质的存在使其减小。因此,介质的孔隙度和磁参数的综合作用,10.80.60.50.400 5100.200 5 101.5110.50.500 51000 5 10图二. 速度、微旋转、温度和浓度曲线的比较图。t=f(((公司简介vh)Kp=0,Kp = 0λ= 1,Kp = 0λ= 1,Kp =1M = 0.5,s = 0.5M=λ= 0.5,Kp =1,λc=0.1 R =λ= 0, λ= λ= 0.1t=-0.1,0,0.1,0.50.5=-0.5g(g(¼-¼-S.R. Mishra等人 /工程科学与技术,国际期刊19(2016)1919-1928192310.80.60.5 0.400 5100.200 5 10 1.5 110.50.500 51000 5 10图三. D和Kp对速度、微旋转、温度和浓度分布的影响1 10.5 0.500 51000 5 1010.50-0.5t=-0.1,0,0.1,0.50.5=-0.50 51010.50t=-0.1,0,0.1,0.5,-0.50 510见图4。 kt对速度、微旋转、温度和浓度分布的影响横向压缩产生较薄的边界层。剖面的共同特征是:边界附近温度升高,然后温度逐渐下降,在板附近的几层内趋于环境温度。值得注意的是,材料参数D提高了热边界层中的温度因此,可以得出结论,较高的剪切速率和粘性耗散有助于温度上升此外,在没有多孔基体的情况下,溶质浓度边界层随着材料参数的增加而减小,而多孔基体的存在则增强了溶质浓度边界层。图4描述了热浮力参数kt对流动现象的影响。kt的正值(kt>0)对应于而负值(kt0)对应于壁附近的加热<可以清楚地注意到,热浮力显著地增强了速度分布,而流动不稳定性发生在板的加热值较高的情况下,即kt0: 5,速度在远离板处变得较高。微旋转剖面随k t值的增大有相反的趋势,但分布不明显。此外,温度和浓度分布随着kt从负值增加到正值而显著延迟,即, ktP-0:1。值得注意的是,对于kt0: 5,热层和浓度层都在板附近具有最大下降这是由于磁参数和拖曳力的相互作用导致了温度和浓度的降低0.320.30.280.26=-0.50.8十一不t=-0.1,0,0.1,0.5f((f((((g(M=λ= 0.5,Kp =1,λt=0.1 R =λ= 0, λ= λ=0.1c=-0.5,-0.1,0,0.1,0.5c=-0.5,-0.1,0,0.1,0.5M=λ= 0.5,Kp =1,λc=0.1 R = 0,λt= 0.1,λ=λ= 0.1= 0,1,2g(¼-@y小行星1924S.R. Mishra等人/工程科学与技术,国际期刊19(2016)19191 10.50.500 51000 5 10 3 120.5100 51000 5 10图五. kc对速度、微旋转、温度和浓度分布的影响10.80.60.5 0.400 5100.200 5 10 1.5 110.50.500 51000 5 10图六、e对速度、微旋转、温度和浓度分布的影响图5很好地显示了溶质浮力随速度、微旋转、温度和浓度的变化。结果表明,随着溶质浮力的增加,速度剖面增大,而微旋转边界层、热边界层和浓度边界层减小。有趣的是,当kc= 0: 5时这是由于源/温度相关参数a和b的存在显著地有助于增加所有层中的辐射参数对温度分布的影响如图所示。 7、有无表面接触,版本参数。从边界条件可以看出N1/4-s@u,s= 0意味着没有微旋转。可以看出,温度随着热辐射的增加而增加,的影响表面条件参数,即为两者不存在s(s= 0)和存在s(s= 1)。图图8和图9显示了在不存在/存在表面条件参数的情况下,源/温度相关参数对温度分布的影响。 从图 在图8中,注意到温度分布在板附近具有峰值,然后逐渐降低以满足边界条件,而从图9中可以看出,温度分布在本质上是渐近的。但在整个边界层温度显著增加0.40.30.2012c=-0.5、-0.1、0、0.1、0.5c=-0.5,-0.1,0,0.1,0.5(f(f((((g(g(M=λ= 0.5,Kp =1,λc= 0.1R = 0,λt= 0.1, λ= 0.1,λ= 0.1=-0.1,0,0.1s = 0s = 0.510.90.80.70.60.50.40.30.20.1S.R. Mishra等人 /工程科学与技术,国际期刊19(2016)1919-19281925在存在/不存在表面条件参数的情况下。因此,可以得出结论,在源/温度依赖性参数a和b的存在下,较高的剪切速率显著有助于增加所有层中的温度。图10描绘了Soret对不存在/存在表面条件参数的浓度分布的影响。浓度边界层具有双重性,当Soret数增加时,平板附近浓度减小,减小到n5区,之后又相反。表面条件参数的影响以虚线(s= 0)和粗线(s> 0)示出。结果表明,表面条件参数对浓度边界层的影响图11显示了通过浓度曲线的溶质变化和施密特数。d(d0)的负值对应于构造性,d(d> 0)的正值对应于00 1 2 3 4 5 6 7 8 910见图7。辐射对温度分布的影响。876破坏性的,并且(d= 0)对应于没有化学反应。这表明,化学反应以及施密特数的贡献在降低浓度分布方面是显著的,但仔细观察,可以看出,对于施密特数Sc= 0.78的较高值,浓度分布不受显著影响(曲线重合),无论结构性或10.90.8五○七432100 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10见图8。a对温度分布的影响0.60.50.40.30.20.100 1 2 3 4 5 6 7 8 910见图10。 S0对浓度分布的影响10.90.80.70.60.50.40.31.210.80.60.40.20.200.100见图9。 b对温度分布的影响见图11。施密特数和化学反应对浓度分布的影响。M=λ= 0.5,Kp =1,λc=0.1=1,s = 0s = 0.5R = 0、1、2M=λ= 0.5,Kp =1,λc= 0.1R = 0,λt= 0.1,λ= 0.1,λ=0.1s = 0s = 0.5=-0.1,0,0.1S0 = 0、0.1、0.2s = 0s = 0.5M =λ= 0.5, λt,c= λ= λ= S0= 0.1,R = Kp = 1,s = 0.5Sc = 0.22Sc = 0.78=-0.1,0,0.1(((((1 2345678910-0.2012345678910F = 0、1、2F = 0、1、2g((X小行星1926S.R. Mishra等人/工程科学与技术,国际期刊19(2016)191910.80.60.5 0.400 510100.200 5 101五点五00 51000 5 10图12. 阻力系数对速度、微旋转、温度和浓度分布的影响。破坏性化学反应总而言之,较重的物种(较高表2Sc值)和化学反应系数降低了溶质浓度,不同Pr值时-h0(0)与其它参数的比较均为零。边界层厚度图图12示出了速度上的惯性系数,微KGrubka和Bobba[7]陈和查尔[6]Ishak等人[19个]库马尔[38]本旋转,温度和浓度分布,11.33331.333341.33331.333333341.3333325其他相关的物理参数。有人说,夏普32.50972.509972.50972.509721572.50971224速度边界层中的速度降作为惯性系数104.79694.796864.79694.796870594.7968048增加到区域n2.5,然后出现相反的趋势,满足边界条件。这是因为,包括洛仑兹力是一种阻力;在多孔基质存在下产生电磁源,使轮廓延迟表3表面摩擦系数、传热速率和传质速率。此外,微旋转轮廓随着惯性系数从图中可以清楚地注意到,在不存在/存在表面条件参数的情况下,流体温度随着惯性系数的增加而显著增加观察到,在存在源/温度依赖性参数a和b的情况下,更高的剪切速率,即更高的s值(s= 2)(粗线)显著有助于增加所有层中的惯性系数对浓度分布的影响不大,但浓度分布略有下降计算剪切应力率,并计算在没有其他参数的情况下不同材料参数值的局部表面摩擦系数,并在表1中给出。本结果与Qasim等人[23]和Kumar[38]的早期发表结果进行了比较,并得出结论,本结果与以前的工作吻合良好表2给出了传热速率与Grubka和Bobba[7]、Chen和Char[6]、Ishak等人的结果的比较[19]和Kumar[38]在没有其他条件的情况下参数表1Re 1 = 2C f 对于不同的K值,其他参数都为零。电话:+86-10 - 8888888传真:+86-10 - 88888888电话:+86-10 - 6666666传真:+86-10 - 66666666电话:+86-10 - 88888888传真:+86电话:+86-21 - 5551000传真:+86-21 - 555100000.20.20.30.10.10.1秒1.05261.0688620.5146950.50.20.20.30.10.10.1-0.890891.093242 0.5368340.51个0.20.30.10.10.1-1.151371.003129 0.4903260.50.20.40.30.10.10.1-0.926451.085308 0.5321870.50.20.2秒10.10.10.1-0.885570.5438380.50.20.20.30.20.10.1-0.890561.064909 0.5375050.50.20.20.30.10.40.1-0.889410.982352 0.5395310.5个单位0.20.20.30.10.10.5 —0.888791.09432 0.466464表3呈现了在存在下的表面摩擦系数、表面处的热传递速率和质量传递速率。各种相关参数。 可以看出,参数D、s、R、Ec和S0使摩阻系数减小,而M和e使摩阻系数显著增大。通过表面的冷却在表面处的热传递速率可以通过增加D;s;e和S0:还观察到,随着参数M、Ec和R的值的增加而减小。还清楚地注意到,参数M、e和S0降低板处的传质速率,而增加板处的传质速率。D;s;R和Ec参数提高了板上的溶质浓度。6. 结论本文采用数值模拟的方法分析了控制对拉伸薄板的影响0.350.30.20.40.60.811.2f(0.260.240.22F = 0、2.2 2.4 2.6((g(KQasim等人[23日]库马尔[38]本解决方案0-1.000000-1.000008-1.0000082¼-S.R. Mishra等人 /工程科学与技术,国际期刊19(2016)1919-19281927在热力学和溶质浮力参数、非均匀热源、一级化学反应和Soret数存在的情况下,嵌入多孔介质中。利用相似变换和变量法将控制偏微分方程化为常微分方程。 并采用龙格-库塔法结合打靶技术进行数值求解。我们以图表的方式获得了这些相关参数的有趣观察结果,总结如下:(1) 的速度分布降低,由于在存在/不存在的多孔基质的磁性参数的增加。(2) 介质的孔隙率效应与惯性效应相结合,产生横向压缩,产生较薄的边界层。(3) 对于微旋转,在存在惯性系数和孔隙率的介质中会发生反向流动.(4) 较高的表面条件参数和孔隙度的介质有助于提高微旋转和这些参数的影响的情况下,导致线性化的微旋转配置文件的变化。较高的剪切率和粘性耗散有助于热边界层的增长。(5) 热浮力显著地增强了速度分布,而流动不稳定性发生在板的加热值较高的情况下,即,kt0: 5。(6) 流体温度随着惯性系数的增加而增加,在没有/存在表面条件参数的(7) 较重的组分、化学反应系数和磁场都降低了溶质边界层。(8) 磁参数、多孔基体和惯性效应的增加使表面摩擦力增大,而材料参数的增加使表面摩擦力减小。(9) 随着磁性参数、多孔基体和惯性效应的增加,Sherwood数减小,而随着材料参数、Schmidt数和化学反应参数的增加,Sherwood数增加。希望本研究能为许多科学和工业应用提供有用的信息,并作为对以前研究的补充引用[1] R. Bhargava,H.S.张文,流动边界层热传导特性的数值模拟,北京大学学报,2001。Sci. 38(2000)383-394。[2] Nisat Nowroz Anika,马里兰州Mainul Hoque,S.马里兰州侯赛因MahmudAlam,通过具有霍尔和离子滑移电流的无限平板的非定常粘性MHD微极流体流的热扩散效应,Proc. Eng. 105(2015)160-166。[3] A.C.张文,微极流体理论,机械工程学报,2000。16(1964)1-18.[4] 张文,连续固体表面上的边界层特性:连续平板表面上的边界层,北京大 学 学报,2001,(4):100 - 101。 7(1961)221-225。[5] Y.J. 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