定轴旋转的杆，撞击某一除支点外的点杆不旋转，求这个点，这个点不是支点。用刚体的转动来分析

根据刚体转动定律，当一个杆在某个点受到冲击时，它将绕固定支点旋转，直到转动惯量和冲量矩的乘积相等。因此，如果撞击点不是支点，则杆不会在该点旋转，而是绕该点作直线运动。

假设撞击点为P，支点为O，杆的质心为G，杆的长度为L，杆的转动惯量为I，撞击点到支点的距离为d，则杆不旋转的条件为：

I * α = (P - O) × F

其中α为杆的角加速度，F为冲量，×表示向量叉乘。

由于杆不旋转，因此α=0，上式化简为：

(P - O) × F = 0

展开叉乘，得到：

(Px - Ox) * Fy - (Py - Oy) * Fx = 0

化简后可得到：

Px = Ox + (I / (m * L^2)) * Fy
Py = Oy - (I / (m * L^2)) * Fx

其中m为杆的质量，(Ox, Oy)为支点坐标。因此，撞击点的坐标为(Px, Py)。

相关问题

定轴旋转的杆，瞬间撞击某一除支点外的点杆不旋转，求这个点，这个点不是支点。用刚体的转动来分析

根据刚体的转动定律，一个刚体的转动惯量与角加速度之间的乘积等于转矩，即$I\alpha=M$，其中$I$表示转动惯量，$\alpha$表示角加速度，$M$表示转矩。在这个问题中，杆瞬间撞击某一点后不旋转，说明该点的角加速度为零，因此转矩也必须为零。

假设杆的长度为$L$，质量为$m$，支点到杆的左端点的距离为$a$，支点到杆的右端点的距离为$b$，撞击点到支点的距离为$x$，则根据杆的几何关系，可以得到撞击点到杆的左端点的距离为$L-x$，到右端点的距离为$x$。设撞击点到杆的左端点的距离为$d=L-x$。

根据转动惯量的定义，杆绕支点旋转的转动惯量为$I_s=ma^2$，绕撞击点旋转的转动惯量为$I_x=md^2+mx^2$。根据转动定律，杆绕支点的转矩为$M_s=mg(L-a)$，绕撞击点的转矩为$M_x=mg(x-a)$。

由于杆在撞击点不旋转，因此转矩为零，即$M_s+M_x=0$。带入转矩的表达式，可得$mg(L-a)+mg(x-a)=0$，整理得$x=\frac{aL}{L+a}$。

因此，当杆瞬间撞击距离支点$\frac{aL}{L+a}$处时，杆不旋转。

有一个一端固定的杆，撞击某一除支点外的点杆不旋转，求这个点

这个问题可以用静力学的知识来解决。设这个杆的长度为L，支点到杆的一端的距离为d，杆的重心到支点的距离为x，撞击点到支点的距离为y。根据静力学的条件，撞击点受到的合力矩为0，即：

y*(L-d) = x*d

解得：

y = x*d/(L-d)

因此，撞击点到支点的距离为y，即：

y = x*d/(L-d)