厦门大学学报(自然科学版)
Vo
l.
53
No.2
第
53
卷第
2
期
2014
年
3
月
Journal
of
Xiamen
University
(Natural
Science)
岛
1ar.
2014
doi: 10.6043/j.issn.0438-04 79.2014.02.003
一维复
Ginzburg-Landau
方程的分岔及其精确行波解
蔡萍1.
2\
唐驾时
2
0.
闽南师范大学数学与统计学院,福建漳州
I
363000
;2.
湖南大学机械与运载工程学院,湖南长沙
410082)
摘要:利用动力系统分岔理论,研究了一维复
Ginz
burg-Landa u (CG
L)方程的分岔及其精确行波解.通过行波变换将非
线性发展方程转化为二维平面动力系统,利用定性分析的方法,得到了该系统在不同参数条件下的所有分岔相图.借助
非线性偏微分方程的行波解与对应的常微分方程的轨道的关系,通过行波系统的首次积分,获得了一维
CGL
方程的所
有有界行波解的显示参数表达式.
关键词:分岔;孤波解;扭结波(反扭结波)解;周期波解;同(异)宿轨
中图分类号
:019
文献标志码
:A
文章编号
:0438-0479(2014)02-0161-04
在非线性物理现象的研究中,寻求非线性发展方
为已经有所研究,如新行波解
[12J
同宿轨解
[13J
及分
程的精确行波解占有重要的地位.为了寻找它们,出现
岔[时.本文的目标是利用动力系统分支理论,研究方
了多种风格不同的方法,如
B
l1
cklund
变换法,
程(1)的分岔,获得其所有类型的精确行波解,并用椭
Darboux
变换法,反散射方法及双线性算子法等.近
10
圆函数和双曲函数来表示
[15J
本文不仅在推导上比文
年来也发展了一些新的方法,如双曲辅助函数浩田,
献口
2J
简单,解的表示形式也比文献[1
2J
简洁.
(~)展开法叫次平衡法。
J
,
sin-cos
叫吨文献
[5-6J
指出,非线性偏微分方程的行波解与对应的常微
分方程的轨道存在着对应关系,常微分方程中的同宿
轨道和异宿轨道分别和非线性波方程中的孤立波和
纽子波相对应.近年来,利用动力系统分支理论方法研
究非线性系统的行波解,该方法充分利用可积行波系
统的首次积分,使得大量非线性系统的精确行波解被
求得,也得到了很多学者的发展和推广
[7-11J
本文考虑如下一维复
Ginzburg-Landau
(CGL)
方程:
u ,
=u
十(1十
iα
)u
xx
一
(1
+
i
卢)
I U 1
2
u=0
,
(1)
其中
,
u
(x
,
。是一复值函数,
α
,卢是实参数
.GL
方程
有着丰富的物理背景,在超导、相变、非平衡流体的调
制不稳定性的偏微分方程,以及激光、化学反应的揣
流问题的等离子体物理等方面有着广泛的应用,也是
众多学者的研究对象.关于
GL
方程的丰富动力学行
收稿日期
:2013-03-22
基金项目
2
国家自然科学基金
(11172093
,
11032004)
保通信作者:
caiping0596@163.com
1
CGL
方程的分岔及相图
假设方程(1)具有如下形式的解:
u(x
,t)
=q;
(~)ei(kx
ω
叶
,
~=x
-
ct
,
(2)
其中,
ψ(.)
是实函数
,
c
,
k
,
ω
是实数.
把式
(2)
代人方程(1)
,分离实部和虚部,则有:
q;"
+
(c
-
2k
α
)
q;
'+0-k
2
)
q;_q;
3=0
,
(3)
α
旷十
2
均
r
十
(ω
-ak
2
)
ψ
-ß'
旷
=0.
(4)
由式
(3)
、
(4)
得
q;
"-d
o
q;
-2d
1
q;
3=0
,
(5)
其中,
do
=~ω
-
ak
2)
(c
-
2ak)
-
2
是
o
-k
2
)
2k
一
α
(c
-
2ak)
d
n
一卢
(c
-
2ak)
-
1 -
2[2k
一
α
(c-2ak)J
方程
(5)
等价于如下二维平面动力系统:
dø
dv
工
=v
,
一一
=do
q;
十
2d
1
9
川,
d~
- ,
d~
对系统
(6)
首次积分:
(6)
H
忡,←
÷ω
-d
o
ψ
2-d
1
q;
4)=h.
(7)
由向量场
(6)
定义的相轨道决定了方程
0)
的行
波解,并且系统
(6)
的同宿到一个奇点的同宿轨道对