其中 E
i
I
i
为梁的弯曲刚度 f
i
为该杆所受重力w
i
w
i
x
i
上式描述的是考虑弹性变形的
Euler欧拉梁为柔杆如果某杆件的弹性变形不考虑则为刚性杆其与柔杆不同在于刚杆
无需考虑杆件本身的弹性势能仅考虑其外力势能由于杆弹性相对变形比杆的牵连运动小得
多因此在外力势的计算中忽略再分析杆动能
T
i
L
i
i
v
T
ia
v
ia
dx
i
v
T
ia
v
ia
v
T
it
v
it
v
T
it
v
ir
v
T
ir
v
ir
其中 v
ir
v
it
分别是相对坐标下的弹性相对速度和牵连速度v
T
ir
v
ir
是相对坐标内振动的动
能与牵连速度无关属高频局部振动v
T
it
v
it
则是牵连速度提供的动能在 DAE 积分时已经
考虑了是低频非线性运动余下的交叉项 v
T
it
v
ir
是高低频结合代表高频与低频的耦合作
用非线性系统的时间积分只能用逐步积分法就如 DAE 积分那样毕竟大范围运动是掌控全
局的最重要局部振动属于高频振动可以用精细积分等手段处理实际上在一个低频周期之
中高频位移已经剧烈变动将低高频区分开让它们壁垒分明而低高频之间的耦合项则用
摄动法处理之也即有
v
T
ia
v
ia
v
T
it
v
it
v
T
ir
v
ir
v
T
it
v
ir
如果
此时局部弹性振动与整体的 DAE 方程求解完全分离得到的一个是局部振
动另一个是刚体的整体运动实际情况是
v
T
it
v
ir
部分恰是高低频率的耦合项相互作
用很小用摄动法处理是很有效的
在相对坐标系下 v
ir
v
it
分别可以表示为
v
T
ir
w
i
v
T
it
X
i
Y
i
T
T
i
其中
X
i
N
iL
X
iL
N
iR
X
iR
Y
i
N
iL
Y
iL
N
iR
Y
iR
N
iL
L
i
x
i
L
i
N
iR
x
i
L
i
T
i
cos
i
sin
i
sin
i
cos
i
cos
i
c
T
i
q
i
c
T
i
L
i
L
i
sin
i
s
T
i
q
i
s
T
i
L
i
L
i
为叙述方便可以令
N
N
iL
N
iR
q
T
i
X
iL
Y
iL
X
iR
Y
iR
D
x
D
y
B
i
ND
x
ND
y
则 v
it
可以写成
v
it
T
i
B
i
q
i
如果把式代入式得
T
i
T
it
T
itr
T
ir
其中
T
it
L
i
i
v
T
it
v
it
dx
i
T
itr
L
i
i
v
T
it
v
ir
dx
i
T
ir
L
i
i
v
T
ir
v
ir
dx
i
根据假定各杆要求长度不变从而有如下形式的约束方程
g
i
q
T
i
A
i
q
i
L
i
刚柔体动力学方程的保辛摄动迭代法