γ射线对Pb-Cu二元合金屏蔽参数的实验和理论研究

工程科学与技术，国际期刊21（2018）1078完整文章几种Pb-Cu二元合金的γ射线张文辉，张文辉.SinghCa物理系，Sri Guru Granth Sahib世界大学，Fatehgarh Sahib 140407，印度旁遮普b印度旁遮普省Fatehgarh Sahib 140407，Sri Guru Granth Sahib世界大学纳米技术系印度旁遮普省Patiala 147001旁遮普大学物理系阿提奇莱因福奥文章历史记录：2017年10月4日收到2018年5月9日修订2018年6月16日接受在线发售2018年保留字：二元合金屏蔽参数伽马射线分光A B S T R A C T制备了xPb-（1-x）Cu二元合金，其中x从0.1变化到0.9，增量为0.1从密度（q）、衰减系数（lm）、平均自由程（mfp）、半值厚度（HVT）、十分之一值厚度（TVT）、有效原子数（ENA）、γ射线研究了合金的有效电子数（Ne）、有效电子数（Zeff）、辐射防护效率（RPE）和辐照积累因子（EBF）。使用窄束几何形状，借助于Gammarad 5（NaI（Tl）晶体尺寸300×300 ， 在 662keV 处 分 辨 率 为 6.5% ） 和 放 射 性 同 位 素 Na22 （ 511keV ） 、 Cs137 （ 662keV ） 和 Mn54（835keV）。分析这些记录的光谱以计算Im值;其进一步用于计算mfp、HVT、TVT、Z eff、Ne（在1 keV-100GeV的能量区域中）和EBF（在1 keV-100 GeV 的能量区域中15 keV-15 MeV）。已观察到良好的协议之间的实验测量和理论产生的结果。根据化学成分、能量和穿透厚度分析了合金样品的屏蔽参数。©2018 Karabuk University. Elsevier B.V.的出版服务。这是CCBY-NC-ND许可证（http://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/4.0/）。1. 介绍放射性同位素，特别是伽马射线源的使用这些放射性同位素在医学、工业、农业和空间探索等不同领域都是必不可少的工具除了这些源的许多应用之外，这些高能和穿透光子束的较长持续时间的暴露可能对活细胞/组织/器官以及周围环境有害。因此，为了保护人类免受这些辐射的有害生物影响，人们建议使用铅、钢和混凝土等屏蔽材料，这些材料必须具有更高的原子序数和更高的密度。辐射物理学家缩写：Pb，铅元素;Cu，铜元素;q，密度（g/cc）;lm，质量衰减系数（cm2/g）;mfp，平均自由程（cm）; HVT，半值厚度（cm）; TVT，十分之一值厚度（cm）;Zeff，有效原子序数; Ne，有效电子数; RPE，辐射防护效率; GP，几何进步; EBF，曝光累积系数; NaI（Tl），活化的碘化钠铊; keV，千电子伏; MeV，兆电子伏; GeV，千兆电子伏; Na 22，质量编号为22的钠放射性同位素; Cs 137，质量编号为22的铯放射性同位素。137; Mn54，锰放射性同位素，质量No.钴54;钴57，质量号为57的钴放射性同位素;钴60，钴放射性同位素质量不。60; Fcc，面心立方;DZ，原子序数差*通讯作者。电子邮件地址：tejbir博士@ gmail.com（T。Singh）。由Karabuk大学负责进行同行审查核工程师一直在寻找具有更好的辐射吸收性能的材料。因此，辐射（特别是γ射线;由于大的穿透功率）与材料的相互作用以及对建议的和现有的屏蔽材料之间的辐射屏蔽参数的比较研究成为迷人的研究领域。材料的屏蔽效能可以根据材料的质量衰减系数t（lm）、平均自由程（mfp）、半值厚度(HVT)、十分之一值厚度（TVT）、有效原子序数（Zeff）、有效电子数（Ne）和曝光累积因子（EBF）。已经进行了大量的工作，以可视化的范围各种类型的材料作为伽马射线屏蔽材料。已经报道了与各种类型材料中lm值的研究相关的大量工作[1，2，3，4，5]。Gerward等人[6]美国报道了WinXCom版最近，Kaur et al.[7] 报道了实验测量某些合金的质量衰减系数的最佳厚度。此外，材料的穿透厚度可以用各种参数表示，即平均自由程（mfp）、半值厚度（HVT）和十分之一值厚度（TVT）。这些都是比较两种或多种材料的标准化厚度的重要因素Kaur等人[8] 和 Kaur 等 人 [9] 分 别 报 道 了 某 些 混 凝 土 和 重 金 属 氧 化 物 玻 璃Akkas[10]报道了HVLhttps://doi.org/10.1016/j.jestch.2018.06.0122215-0986/©2018 Karabuk University.出版社：Elsevier B.V.这是一篇基于CC BY-NC-ND许可证的开放获取文章（http://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/4.0/）。可在ScienceDirect上获得目录列表工程科学与技术国际期刊杂志主页：www.elsevier.com/locate/jestchT. 辛格 et 其他/工程 科学和 技术，国际期刊 21（2018）10781079--×和TVL厚度的五种类型的混凝土使用准直束的γ射线源从60钴。有效原子序数（Zeff）是一种基于原子序数的可视化工具，可以直观地描述光子与多元素物质的相互作用不同的研究人员研究了不同类型材料的Zeff值：El-Kateb等人[11]研究了合金; Manohara等人研究了不同类型的材料[12];对于Singh等人的一些溶剂[13];对于有机酸，Singh et al.[14];硼酸盐玻璃和合金由[15，16]和Li2 O-B2 O3玻璃由Kumar[17]。辐射防护效率（RPE）测量屏蔽材料的效率，其根据来自检测器上的单色源的入射光束（没有任何介质）和衰减光束（由于源和检测器之间存在屏蔽材料）与衰减光束之间的差的比率。通常以百分比表示最近，Kumar[17]报道了一些玻璃样品的辐射防护效率曝光量建立因子（EBF）不仅扩展了朗伯-比尔定律的有效性，而且有助于评估屏蔽材料的有效性。主要用于获得压力恢复系数值的方法，即几何级数（GP）拟合法：Harima等人。[19]，ANS/ANSI6.4.3 [20]和Harima[18]，不变嵌入方法：Shimizu[21]，Shimizu等人。[22]，迭代方法：Suteau和Chiron[23]; Monte Carlo方法：Sardari等人。[24]，Icelli et al.[25]等等。报道的EBF主要用于低Z化合物和混合物：聚合物[26]、人体组织[27]、氨基酸、脂肪酸、碳水化合物[28]、混凝土[8]、陶瓷[29]、硼化合物[25]、铋硼硅酸盐玻璃[30]、玄武岩[31]，而报道的用于高Z材料的工作很少：重金属氧化 物 玻 璃 ， 包 括 PbO-Bi2 O3-B2 O3 、 PbO-B2 O3 、 Bi2 O3-B2O3[32]、Pb-Sn二元合金[33]、具有不同形成氧化物的碲酸盐玻璃[34]。铅（原子尺寸为1.75A°）与铜（原子尺寸为1.28A°）形成面心立方（fcc）晶格，配位数为12，如Hofmann[35]所述。由于组成元素Cu（Z = 29）和Pb（Z = 82）的原子序数相差很大（DZ = 53），本文试图系统地研究铅浓度对各种屏蔽参数的影响因此，制备了9个xPb（1-x）Cu样品，其中x从0.1变化到0.9，增量为0.1。这些样品进一步用于实验测量和计算各种屏蔽参数：mm，mfp，HVT，TVT，Zeff，Ne和RPE。本文的研究已扩展到计算相同二元合金在15keV ~ 15 MeV能区和40 mfp穿透深度2. 实验细节本工作中所研究的二元合金是用Cu（纯度为99.7%）和Pb（纯度为99.7%）的金属粉末99.0%）购自印度Himedia使用数字天平（最少计数0.001g）称量Cu和Pb的金属粉末将混合物放入内径为1.2cm的模具组中，并将均匀混合的金属粉末置于9吨的固定压力下，使用KBr压机制备粒料以丸粒形式制备的合金的不同组成和物理性质列于表1中。结果表明，随着Pb含量的增加，Pb-Cu样品的球团厚度减小，而密度用于记录透射光子光谱以计算所制备的二元合金的Im值的实验装置已在图1中示出。记录透射光子谱使用紧凑和便携式的GAMMARAD 5（300300碘化钠-铊激活闪烁体检测器，购自AMPTEC Inc.，美国;与内置多通道分析仪和数字脉冲处理器耦合），使用USB电缆将其连接到笔记本电脑，用于控制输入（电压、增益、粗调、脉冲形状时间等），存储光谱以供记录和分析。将检测器和源保持固定在距样品保持器（其在中心保持中空，内径为1.2cm）10cm的距离处。为了尽量减少伽马射线暴露，使用足够厚度的电极导线外壳来保持伽马射线源。过滤器和准直器由铝制成，以最大限度地减少背景和铅X射线;这些是矩形形状，圆柱形孔径为0.4 cm。利用这些准直器获得了准直良好的光子束。使用激光将源外壳、样品保持器、准直器和检测器的中心对准在一条直线上。将整个实验装置放置在房间的中心，离地板40 cm的高度，以避免从墙壁和地板散射。在开始实验之前，使用从印度BRIT采购的不同参考源57Co、22Na、137Cs、54Mn和60在校准检测器之后，在没有任何样品的情况下（I0）和在将厚度为“x”的不同合金样品（在表1中提供了所有合金样品）分别逐个放置在样品保持器中（I t）之后，记录22Na的透射光子所有透射光子光谱记录600 s时间段;以便在有样品（It）和无样品（I0）的情况下在峰值处具有超过10，000个计数;从而将统计误差限制为小于1%。记录每个样品的透射光子光谱的过程重复三次，并使用三次记录的平均值，使用Lambert Beer定律计算质量衰减系数，由下式给出：It<$I0e-l=q·qx1采用类似的方法记录和分析了所有制备合金的137Cs和54Mn的透射光子谱测量质量衰减系数的不确定度可使用下式计算：表1制备的合金的物理性质。样品化学成分（重量百分比）制备的合金的质量（g）制备合金的厚度（cm）所制备合金的密度（g/cm3）Pb10Cu90铅：10%，铜：90%4.8050.597.170Pb20Cu80铅：20%，铜：80%4.9950.607.340Pb30Cu70铅：30%，铜：70%4.9900.597.440Pb40Cu60铅：40%，铜：60%4.9700.597.490Pb50Cu50铅：50%，铜：50%4.9850.587.570Pb60Cu40铅：60%，铜：40%4.9100.547.980Pb70Cu30铅：70%，铜：30%4.9700.508.780Pb80Cu20铅：80%，铜：20%4.9800.489.212Pb90Cu10铅：90%，铜：10%4.9400.479.2501080T. Singh等人/工程科学与技术，国际期刊21（2018）1078N1/4eMI0¼eX¼ ð ÞLQ¼ ð ÞDlmM“的。Dx：q2. DI2002 .DI002#1= 2Fig. 1. 体验设置（不按比例）。XiniAi我 我l¼x：qlxqlxqð2ÞralmNXnð8Þ其中第一项表示测量样品的不确定度质量-厚度，第二和第三项分别表示透射和入射光子束强度的统计波动。根据这个表达式，和r<$Xif iAilmi=Zið9Þ在第二和第三项中，可以通过增加透射和入射光子束的强度来控制。因此，样品质量厚度的不确定性在确定测量的质量衰减系数的精度制备的合金样品的实验lm值在进一步使用511、662和835 keV来获得Zeff（如所讨论的在计算工作部分）。3. 计算工作式中ni，fi，Zi和Ai分别表示第i个元素的原子数、丰度分数、原子序数和质量数，N为阿伏伽德罗数。对于Z eff的实验结果，使用实验计算的（1m）合金值;而对于Z eff的理论结果，使用WinXCom生成的（1m）合金值。所制备的二元合金的有效电子数（Ne）可以使用lm和re值使用以下表达式获得与不同屏蔽参数相关的计算工作讨论如下：Nlmeð10Þ所制备的化合物的质量衰减系数（lm）值二元合金可以在从1keV到2keV的能量范围内产生。使用WinXCom软件包的100 GeV：lm¼Xwilmi3我所制备的二元合金的平均自由程（mfp）值（cm）可以通过使用以下表达式获得：mfp14l：q所制备的二元合金的半值厚度（HVT）值（cm）可通过使用以下表达式获得：HVL¼0： 693千5毫M对于Ne的实验结果，使用实验测量的（1m）合金值;而对于N e的理论结果，使用使用WinXCom生成的（1m）合金值。通过对所记录的光谱进行分析，所制备的合金样品的放射性活度（RPE）值可以使用以下表达式从使用和不使用不同放射性同位素的合金样品测量的强度值获得：RP¼.1-I×10011使用插值法使用以下表达式获得制备的二元合金的G.P拟合（暴露）参数（b，c，a，Xk制备的二元合金的第十值厚度（TVT）值（cm）可通过使用以下表达式获得：PP1logZ2-logZ有效值P2logZ有效值-logZ1有效值logZ2-logZ1ð12ÞTVL2： 3036lmq其中P1和P2表示对应于Z1和Z2的G.P拟合（曝光）参数（[20]报道的元素29Cu，42Mo，50Sn，57La，64Gd，74W和82Pb的原子序数），其中二元组的Zeff利用所制备的二元合金的lm值，有效原子序数（Zeff）值，使用以下公式表达式：合金在相同的指定能量的谎言。采用G.P拟合（曝光）参数计算了合金的曝光累积系数（EBF）。的Z效应Raeð7Þ用于获得EBF值的表达式如下：b-1哪里BE;x1K-1T. 辛格 et 其他/工程 科学和 技术，国际期刊 21（2018）10781081=~BE;x1b-1x，适用于K114几乎是不依赖于能量的常数的这种变化lm值可以根据横截面依赖性进行澄清其中K=E;x=cxatanhx X-2tanh2x640 mfp的1-tanh-2ð15Þ不同能区光子相互作用过程对原子序数和能量的影响。在低能区（低于500 keV）占主导地位的光电吸收截面也强烈地依赖于原子序数（Z4）这里，E和x分别是能量和穿透深度为了检查本结果的有效性，铅和铜元素的EBF值再生的EBF值与ANS数据之间的良好一致性证实了现有工作的有效性。4. 结果和讨论所制备的Pb-Cu二元合金的lm值随光子能量的变化如图所示。 二、实验测量的Im值和使用WinXCom软件获得的理论Im值列于表2中，其示出了良好的测量结果。一致性在± 5%以内。在低能区（低于500 keV），Pb-Cu合金的lm在中能区（500 keV-3.0 MeV）时，lm值随能量的增加而缓慢减小。此外，在这个能量区域，观察到几乎相同的值为不同在在高能区（3.0-100.0MeV），lm值随能量的增加而缓慢增加。 在100MeV以上，lm值能量（1/E3.5）。康普顿散射截面是中能区（500 keV-3 MeV）的主要过程，它与原子序数（Z）和能量（E）的关系很弱。电子对产生的横截面;在较高能量（3.0 MeV以上）的主要过程取决于原子序数Z2和能量（log E）。此外，某些跳跃对于所有制备的合金，在较低的温度下观察到m值能量区域（低于100 keV），这是由于存在Cu（K边：8.979 keV）和Pb（K边：88 keV; L边：13.04此外，对于具有更多浓度的Pb的合金样品，观察到的Im值更高。元素所有制备的二元合金样品的实验测量的辐射防护效率（RPE）列于表3中。它位于24.58（对于835 keV的Pb 10 Cu 90）-46.53（Pb 90Cu 10，511 keV）之间。此外，可以清楚地观察到，RPE值随二元合金中Pb浓度的增加而增加;而随光子能量的增加而减小。制备的二元合金的mfp、HVT和TVT对光子能量的依赖性已在图3（a-c）中示出。由于所有这些参数提供了不同情况下的厚度估计值，因此所有这些参数的能量依赖性显示出相似的趋势;除了值/幅度。 从等式如图3-5所示，可以观察到，所有这些参数都与线性衰减系数成反比，分子值略有变化：HVT为0.693，mfp为1，TVT为2.303。在图3（a）中，已经观察到mfp值较低（10- 5cm）在较低的能量下;它随着能量的增加而迅速增加。图二.制备的Pb-Cu合金表2所选Pb-Cu二元合金的质量衰减系数值合金质量衰减系数（cm2/g）表3所选Pb-Cu二元合金的辐射防护效率合金辐射防护效率（%）E = 511 keVE = 662 keVE = 835千电子伏Pb10Cu9031.3727.4924.58Pb20Cu8034.7729.6926.11Pb30Cu7036.6530.5326.68Pb40Cu6038.5031.9227.48Pb50Cu5039.9132.9427.96Pb60Cu4041.3933.5928.14Pb70Cu3043.4934.9629.21Pb80Cu2045.6836.0230.01Pb90Cu1046.5336.1030.23E = 511 keVE = 662 keVE = 835千电子伏实验（± 0.002）理论实验（± 0.002）理论实验（± 0.002）理论Pb10Cu900.0890.09000.0760.07630.0660.0667Pb20Cu800.0970.09740.0800.08010.0680.0687Pb30Cu700.1040.1050.0830.08390.0700.0707Pb40Cu600.1100.1120.0870.08760.0720.0727Pb50Cu500.1160.1190.0910.09140.0740.0747Pb60Cu400.1240.1270.0950.09510.0760.0767Pb70Cu300.1300.1340.0980.09890.0780.0787Pb80Cu200.1380.1410.1010.1030.0800.0807Pb90Cu100.1440.1480.1030.1060.0820.0828*所有理论值均来自WinXCom。1082T. Singh等人/工程科学与技术，国际期刊21（2018）1078~~~图3.第三章。所制备合金的mfp、HVL和TVL随能量的变化光子能量，并在更高的能量下变得几乎恒定（1 cm）。由于mfp和HVT的表达式差异非常小，因此对于所有合金样品观察到几乎相似的结果和HVT值随能量的变化，如图3（b）所示。对于所有合金，第十值层（TVT）随能量的变化显示出合金样品的显著更高的值，因为分子值几乎是先前mfp和HVT情况的两倍（图3（c））。光子相互作用的几率随能量的增加而减小。因此，HVT/TVT在低能时很低（10- 5cm），在约5MeV和高于5 MeV时达到最大值（10 cm），稍有降低，它几乎变成常数（几cm）。为了进行比较分析，表4中列出了所制备的合金、普通混凝土和Pb-Te玻璃在某些能量下的mfp值。这一比较表明，Pb 90 Cu10合金的mfp值比普通混凝土小近五倍，比Pb-Te玻璃样品小两倍。这意味着与2 cm厚的Pb-Te玻璃或5 cm厚的混凝土墙相比，1 cm厚的Pb90 Cu 10板将提供更好的伽马射线光子束衰减。合金样品中元素浓度的变化导致所制备合金的Z_eff的明显变化所制备合金的Zeff（根据实验测量和理论获得的质量衰减系数计算）随能量的变化如图所示。 四、参与能源区域，Zeff值位于其组成元素的原子序数之间，即29（Cu）和82（Pb）。在100 keV以下，Pb-Cu合金的Zeff值发生了剧烈的变化，这是由于组成元素的吸收边后来，Zeff值的能量依赖性遵循与对于lm值所观察到的类似的趋势。10 MeV以上，制备合金的Z有效表4所选合金、普通混凝土和Pb-Te玻璃的平均自由程值合金平均自由程（cm）E = 511 keVE = 662 keVE = 835千电子伏Pb10Cu901.5501.8282.091Pb20Cu801.3991.7011.983Pb30Cu701.2801.6021.901Pb40Cu601.1921.5241.836Pb50Cu501.1101.4451.768Pb60Cu400.9871.3181.634Pb70Cu300.8501.1521.447Pb80Cu200.7701.0541.345Pb90Cu100.7301.0201.306普通混凝土A4.9515.5966.18580TeO2 20PbO玻璃b1.5581.9672.343aKumar[17]。bSayyed[34]。T. 辛格 et 其他/工程 科学和 技术，国际期刊 21（2018）10781083~~~~~~图四、制备Pb-Cu合金的有效原子序数随光子能量的变化图五.制备的Pb-Cu合金的电子密度随光子能量的变化。变得几乎恒定，这取决于不同组成元素的重量：对于Pb 10 Cu 90（具有最大Cu浓度：90%，Z = 29），Zeff~33;对于Pb 90 Cu 10（具有最大Pb浓度：90%，Z = 82），Zeff ~75。图5示出了所有制备的合金样品的Ne的能量依赖性。然而，与lm和Zeff不同，没有观察到Ne随Pb浓度变化的既不Pb10Cu90（具有最小Pb浓度的样品）和Pb90Cu10（具有最大Pb浓度的样品）均显示了Ne的最大值。这可能是由于不同的合金成分提供了不同的其中最大Pb空隙可以用Cu粉末填充或反之亦然的组合物预期具有更高的电子密度值。所有制备的Pb-Cu合金的EBF的能量依赖性已在图中示出。图6（a-e）分别在1、10、20、30和40 mfp的穿透深度下的图。从这些图中，可以看出，Pb-Cu合金的EBF值的数量级随着mfp值的增加而增加。制备的二元合金的EBF值达到最大数量级4（在1 mfp，图6（a））、10 3（在10 mfp，图6（b））、10 6（在20 mfp，图6（c））、10 9（在30 mfp，图6（c））。 6（d））和10 13（在40mfp，图。 6（e））。所制备的合金的mfp值的增加导致散射中心增加;这也增加了康普顿散射的机会，因此，EBF值增加。最大EBF值对应的能量随着Zeff的增加而向高端移动。以下EBF值出现尖峰100.0 keV与ANS 6.4.3报告的结果非常一致：特别是重元素的EBF值（Z大于50），Manohara等人[32]对重金属氧化物玻璃和Kaur等人[34]对重金属氧化物玻璃的EBF值。[33]关于Pb-Sn二元合金。在某些能量下（15.0keV，20.0 keV，150.0 keV和5.0 MeV）的所有穿透深度从1到40mfp，EBF值变得独立的Zeff或合金的化学成分。此外，观察到能量低于100 keV的EBF值的剧烈变化。这可能是由于不仅Cu和Pb的吸收边，而且对于对应于Zeff值的元素的吸收边。在中间/康普顿散射主能量区域（200 keV-此外，Pb-Cu合金的EBF值在该区域中与Zeff呈反比关系。此外，Pb10Cu90（最小Z有效合金）提供最大值的EBF和Pb90Cu10（最高Z有效合金）提供最小的EBF值。而在5.0 MeV以上，则是电子对产生的主要区域对产生/三重产生的横截面对Z的依赖性随着Z2-3而变化。因此，Zeff值越高，对产生过程发生的概率越大。然而，在该过程中发射的因此，取代吸收高能光子（高于5 MeV），电子对产生伴随湮灭过程，使光子加倍。因此，EBF值与有效原子序数成正比，即对于Pb 90 Cu 10（最高Z有效合金）观察到最大值的EBF，而对于Pb 10 Cu 90（最小Z有效合金）观察到最小值的EBF。我们先前在较高mfp值下对聚合物[26]、陶瓷[29]和Pb-Sn合金[33]的发现支持这些结果。表5所选Pb-Cu二元合金的有效原子序数合金有效原子序数（Zeff）E = 511 keVE = 662 keVE = 835千电子伏实验理论实验理论实验理论Pb10Cu9032.2832.6631.8431.9831.2831.59Pb20Cu8036.4436.5935.2335.2834.1734.52Pb30Cu7040.5140.7938.5238.9137.4237.79Pb40Cu6044.4845.3342.6742.9741.1241.52Pb50Cu5048.8050.2447.3447.5345.3845.82Pb60Cu4054.3255.5452.6052.6650.2950.77Pb70Cu3059.3861.2757.9458.4555.9956.52Pb80Cu2065.9967.6664.2665.2963.0263.61Pb90Cu1072.0174.4370.5772.8971.0771.731084T. Singh等人/工程科学与技术，国际期刊21（2018）1078表6所选Pb-Cu二元合金的电子密度合金电子密度Ne *1023（e/g）E = 511 keVE = 662 keVE = 835千电子伏实验理论实验理论实验理论Pb10Cu902.8472.8812.8082.8212.7592.787Pb20Cu802.9732.9852.8752.8782.7882.816Pb30Cu703.0403.0622.8902.9202.8082.836Pb40Cu603.0463.1042.9222.9422.8152.843Pb50Cu503.0183.1082.9292.9402.8072.834Pb60Cu403.0043.0712.9082.9122.7812.807Pb70Cu302.9892.992.8272.8522.7322.758Pb80Cu202.7722.8422.6992.7432.6472.672Pb90Cu102.5682.6542.5162.5992.5342.558见图6。 在1、10、20、30和40 mfp下制备的合金的暴露累积因子随能量的变化。T. 辛格 et 其他/工程 科学和 技术，国际期刊 21（2018）10781085--5. 结论从目前的调查中可以得出以下结论：屏蔽参数的实验测量结果与理论计算结果吻合较好。随着合金中Pb含量的增加，合金对γ射线的屏蔽参数，即密度、质量衰减系数、有效原子序数、辐射防护效率和照射量积累因子（大于5MeV）均增加。而平均自由程、半值层、十分值层和曝光量建立因子（低于5MeV）则随合金中Pb浓度的增加而减小。然而，电子密度并没有表现出任何与铅浓度的关系。在较低的能量（15.0-200 keV）下观察到所有合金的EBF值的剧烈变化● 在所选合金中，Pb 90 Cu 10（最高Pb含量90%的合金）的q、lm、Zeff、RPE、EBF（大于5.0MeV）最大TVT，EBF（低于5.0 MeV）。此外，与普通混凝土（5倍）和Pb-Te玻璃（2倍）的mfp值相比，观察到Pb 90 Cu 10的mfp值较低。因此，它将为伽马辐射提供更好的6. 今后工作其它铅铋合金也可用于γ射线屏蔽设计。根据不同地点的要求（较高的结构强度/较高的衰减率/较高的熔点/低成本因素），可以使用不同类型的合金。确认作者之一（Tejbir Singh博士）感谢新德里SERB为开展这些调查提供的财政支持（SR/FTP/PS-081/2012）。附录A.补充数据与本文相关的补充数据可在https://doi.org/10.1016/j.jestch.2018.06.012的在线版本中找到。引用[1] M.J. 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